¿Cómo puede un robot conocer el campo para mover una carga? Trabaja moviendo una carga eléctrica en un campo electrostático. potencial.

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CARGA ELÉCTRICA. PIEZAS ELEMENTALES. Carga eléctrica

- una cantidad física que indica la intensidad de la interacción electromagnética.

[q] = l Cl (Coulomb). Los átomos están compuestos de núcleos y electrones. Los protones y neutrones cargados positivamente ingresan al núcleo, por lo que no contribuyen a la carga. La electrónica lleva una carga negativa. El número de electrones en un átomo es igual al número de protones en el núcleo, por lo que el átomo es neutro. Cargo de cualquier organismo: q = ±Ne, donde e = 1,6 * 10-19 C - carga elemental o mínimamente posible (carga electrónica),

norte

- Número de electrones sobrantes o diarios. En un sistema cerrado, la suma algebraica de cargas se vuelve estacionaria:

q 1 + q 2 + … + q n = const.

Una carga eléctrica puntual es un cuerpo cargado cuyo tamaño es muchas veces menor que el de otro cuerpo electrificado que interactúa con él.

ley de Coulomb

Dos cargas eléctricas puntuales continuas en el vacío interactúan con fuerzas en línea recta que conectan las cargas; Los módulos de estas fuerzas son directamente proporcionales a la suma de cargas y son proporcionales al cuadrado de la distancia entre ellas:

Factor de proporcionalidad

de – eléctricamente constante.

donde 12 es la fuerza que se mueve desde el lado de la otra carga hacia la primera, y 21, desde el lado de la primera hacia la otra. CAMPO ELÉCTRICO. TENSIÓN

El hecho de la interacción de las cargas eléctricas con el viento puede explicarse por su presencia.

campo eléctrico

- un objeto material, ininterrumpido en el espacio y la actividad productiva de otros cargos. El campo de cargas eléctricas no perturbadas se llama electrostático.

La característica del campo es su intensidad. Intensidad del campo eléctrico en un punto dado.- este es un vector, un módulo de cualquier tipo de fuerza que actúa sobre una carga puntual positiva, hasta cuyo valor se carga, y está directamente relacionado con la fuerza directa. Intensidad de campo de una carga puntual. q

en la carretera

de nuevos tiempos El principio de superposición de campos.

La intensidad de campo del sistema de cargas es igual a la suma vectorial de las intensidades de campo de la piel de las cargas del sistema: PIEZAS ELEMENTALES.і Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. Penetración dieléctrica Intensidad de campo de una carga puntual. en el medio con penetración dieléctrica:

Fuerza de campo con viento Intensidad de campo de una carga puntual. bajo cargo Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. mas antiguo

ENERGÍA POTENCIAL DE UN CUERPO CARGADO EN UN ÚNICO CAMPO ELECTROESTÁTICO

Entre dos grandes placas, cargadas de signos protilegiales y movidas en paralelo, hay una carga puntual de gran capacidad. PIEZAS ELEMENTALES..

Dado que el campo eléctrico entre placas con voltaje es uniforme, entonces existe una fuerza sobre la carga en todos los puntos. F = qE, ya que cuando la carga se mueve al soporte, el robot funcionará

Este robot no debe quedar en la forma de la trayectoria, de modo que cuando la carga se mueva PIEZAS ELEMENTALES. por mucho tiempo l el robot será el mismo.

Robot campo electrostático Según la carga desplazada, ésta recae en la forma de la trayectoria, y está indicada por las mazorcas y fresas del sistema. Allí, como resultado de una colisión con el campo de fuerzas de gravedad, se producen cambios tradicionales en la energía potencial, tomados del signo procumbente:

La comparación con la fórmula anterior muestra que la energía potencial de una carga en un solo campo electrostático es igual a:

La energía potencial reside en la elección del nivel cero y, por tanto, no tiene ningún significado profundo.

POTENCIAL DE CAMPO ELECTROSTÁTICO Y TENSIÓN

Potencial Se llama campo, el proceso de pasar de un punto del campo a otro no depende de la forma de la trayectoria. El potencial es el campo de fuerza y el campo electrostático.

El trabajo que está influenciado por el campo potencial es un cambio tradicional en la energía potencial del sistema, tomado con el signo protagonista:

Potencial- La relación de la energía potencial con la carga en el campo hasta el valor de la carga:

El potencial de un campo homogéneo es antiguo.

Delaware d- Levántate para recuperarte de este nivel cero.

Energía potencial de interacción de carga. PIEZAS ELEMENTALES. Del campo al pueblo.

Por lo tanto, el campo robótico al mover una carga desde un punto con potencial 1 a un punto con potencial 2 se convierte en:

El tamaño se llama diferencia de potencial o voltaje.

El voltaje o la diferencia de potenciales entre dos puntos es el resultado de la interacción del campo eléctrico al mover una carga desde el punto inicial hasta el valor final de la carga:

[U] = 1J / C = 1V

RESISTENCIA DE CAMPO Y RESISTENCIA POTENCIAL

Cuando se mueve la carga PIEZAS ELEMENTALES. vzdovzh la línea de alimentación del campo eléctrico al voltaje en el campo Δ d vence al robot

Los fragmentos están detrás de los significados, luego eliminamos:

La corriente y la intensidad del campo eléctrico siguen siendo las mismas.

Además, la intensidad del campo eléctrico cambia de potencial cuando la línea eléctrica se mueve hacia un lado.

Si una carga positiva se mueve en la dirección de la línea de fuerza, entonces la dirección del movimiento evita la fuerza directa y el trabajo del campo es positivo:

Por tanto, el voltaje se dirige hacia el cambio de potencial.

El voltaje varía en voltios por metro:

[E]=1 B/m

El voltaje de campo es 1 V/m, ya que el voltaje entre dos puntos de la línea eléctrica, espaciados a una distancia de 1 m, es 1 V.

CAPACIDAD ELÉCTRICA

Cómo extinguir la carga de forma independiente. Intensidad del campo eléctrico en un punto dado., que le aparece al cuerpo y su potencial φ, entonces se puede ver que son directamente proporcionales entre sí:

El valor de Z caracteriza la capacidad del conductor para acumular una carga eléctrica y se denomina capacidad eléctrica. La capacidad eléctrica de un conductor depende de su tamaño, forma y de la potencia eléctrica del núcleo.

La capacidad eléctrica de dos conductores es la relación entre la carga de uno de ellos y la diferencia de potencial entre ellos:

La fluidez corporal es antigua. 1 F, ya que cuando se le da una carga de 1 C, se eleva a un potencial de 1 V.

CONDENSADORES

Condensador- dos conductores, separados por un aislante, que sirven para acumular una carga eléctrica. Al momento de cargar el capacitor, considere el módulo de carga de una de las placas o placas.

La capacidad de un condensador para acumular carga se caracteriza por la capacidad eléctrica, que corresponde a la carga del condensador hasta el voltaje:

La capacidad del capacitor es 1 F, pero a un voltaje de 1 carga es 1 C.

La capacitancia de un condensador de placa plana es directamente proporcional al área de las placas. S, penetración dieléctrica del medio y una distancia proporcional entre las placas. d:

ENERGÍA DE UN CONDENSADOR CARGADO.

Experimentos más precisos mostrarán qué W = CU 2/2

Así que yak q = CU, Eso

Fuerza de la energía del campo eléctrico.

Delaware V = Sd- Volumen que ocupa el campo en el medio del condensador. Doctor, ¿cuál es la capacidad de un condensador de placa plana?

y el voltaje en las cubiertas yogui U=Ed

omitible:

culata. Un electrón colapsa en un campo eléctrico desde el punto 1 al punto 2, aumentando su velocidad de 1000 a 3000 km/s. Encuentre la diferencia de potencial entre los puntos 1 y 2.

Trabajo elemental de fuerzas en un campo electrostático.

Carga puntual positiva móvil en el campo de carga pequeña que se eleva desde el punto q = ±Ne exactamente Ud., Figura 10.

Malyunok 10

Con pequeño desplazamiento, de . Puedes ver por el pequeño que . Para mecánica avanzada, robots elementales.

Z urahuvannyam (6):

(10)

Los fragmentos son una cantidad infinitamente pequeña y se pueden eliminar cambiando la fuerza en la mitad del intervalo.

Trabajar en un campo electrostático cuando una carga puntual se mueve al soporte final.

Deje que la carga se mueva del punto 1 al punto 2, Figura 11, hasta el soporte alineado con una trayectoria suficiente. Sabemos el tamaño del robot. A, calculando el resultado con la fórmula (10) y luego integrando el lado izquierdo de 0 a A, y el lado derecho de 0 a A. En consecuencia, rechazamos:

(11)

Habiendo cambiado el signo del lado derecho (11) y el orden en los brazos, podemos eliminar la fórmula residual

(12)

Z (12) vyplivat importante evidencia:

1. No dejes el robot en un campo electrostático. bien proporcionado trayectorias de la carga.

2. Se indica el cartel del robot:

a) señales de carga,

b) el signo de un arco redondo, que, a su manera, radica en la relación entre i.

3. Quien tenga un problema, si muere un robot fuerza del campo electrostático; Si el trabajo está terminado. por fuerzas externas de naturaleza no eléctrica luchar contra las fuerzas del campo eléctrico.

Malyunok 11 Malyunok 12

Trabajar en un campo electrostático cuando una carga puntual se mueve en una trayectoria cerrada.

Movamos la carga del campo a la carga a lo largo de la trayectoria. El trabajo con tal movimiento consiste en el trabajo con el movimiento de la trayectoria (Figura 12).

(13)

y robots que se mueven a lo largo de una trayectoria:

(14)

En el pequeño hay un punto 12, que confirma el ascenso, una especie de punto de trayectoria. Sumando (14) y (13), podemos eliminar:

4. Características del campo eléctrico: potencial, diferencia de potencial. Superficies equipotenciales, conexiones entre potencial y tensión. Prueba: las superficies equipotenciales son perpendiculares al vector ( líneas eléctricas).

Potencial – parámetro energético del campo electrostático.

Malyunok 11 Malyunok 12

Aquí con el bebé 11, en el punto 1 y en el punto 2 hay una fuerza sobre la carga. , . Además, estos puntos de la piel están cargados de energía; aparentemente, en el trabajo se crean fragmentos de fuerza. En cualquier caso, la carga de un sistema en bucle abierto que se encuentra en el campo de carga está sujeta a la siguiente energía:

(16)

Zgidno (14),

(17)

Los fragmentos detrás del baño, además de la carga de otras cargas, no fluyen hacia, convenientemente (17):

(18)

Además, si hay dos cargas puntuales en la superficie, la energía de su interacción se muestra en la Figura 13:

malyunok13

(19)

Divida (19) por:

El valor, como por ejemplo la intensidad del campo (9), no depende del valor y del parámetro del campo eléctrico de la carga en la que se encuentra la carga. .

La relación entre energía y carga se denomina potencial del punto de campo donde se encuentra la carga.

(21)

En un sistema CI, el potencial varía en voltios (V).

De (21) se desprende claramente que el símbolo del potencial está designado por el signo de la carga que crea este potencial.

Para los potenciales también es válido el principio de superposición. Dado que el potencial no es creado por una, sino por N cargas puntuales en el punto "A", su valor es igual a la suma del álgebra de potenciales creados por la piel a partir de cargas.

Relación entre la intensidad del campo eléctrico y el potencial.

Coloque una carga de prueba en la estación de carga. , Figura 14. En el punto “A” la carga crea un campo con voltaje y potencial.

Malyunok 14 Malyunok 15

Yak vips desde bebé 15, cargo de campo , Como cualquier otro cargo puntual, es central. En cualquier campo central, la fuerza de los antiguos cambios (gradiente) de energía tomada del signo de giro

En nuestro caso, son buenos (8) y (24),

(27)

Oh bien,

(28)

Calculando rápidamente el valor de la intensidad del campo eléctrico en el punto A (Figura 14). Vaughn es igual al gradiente de potencial en este punto, tomado con signo negativo:

En el espacio trivial aparece la fórmula (29)

(30)

Directamente el vector muestra directamente el mayor crecimiento en potencial. Por tanto, el vector de intensidad del campo eléctrico antes de enderezarse con el mayor cambio de potencial posible.

Exactamente hasta (29), el voltaje se puede medir en voltios dividido por metro: .

Las superficies equipotenciales son superficies en las que todos los puntos tienen el mismo potencial. Estas superficies deben realizarse completamente para que la diferencia de potenciales entre las superficies sea la misma. Luego, basándose en la densidad de las superficies equipotenciales, se pueden juzgar los valores de la intensidad del campo en diferentes puntos. La magnitud de la tensión es mayor donde a menudo hay superficies equipotenciales. Como un trasero, una imagen bidimensional de un campo electrostático apunta al bebé 2.

Perpendicular a la superficie equipotencial. Además, trasladamos la normal a la superficie equipotencial sin cambiar el potencial. Y aquí y de la fórmula (21) se deduce que . Además, el vector de enderezamiento de la normal es igual al cambio de potencial.

Operación elemental que se ve afectada por una fuerza F cuando una carga eléctrica puntual se mueve desde un punto del campo electrostático a otro camino, más allá de las direcciones correspondientes.

descorte entre el vector de fuerza F y directamente al mango. Si el robot está influenciado por fuerzas externas, entonces dA0. Integrando la expresión restante, queda claro que el robot contra las fuerzas del campo al mover la carga de prueba del punto “a” al punto “b” es más

de - Fuerza de Coulomb, que actúa sobre la carga de prueba en el punto superficial del campo con voltaje E. Todi del robot

Deje que la carga se mueva hacia el campo de carga q desde el punto "a", distante de q en el soporte hasta el punto "b", distante de q en el soporte (figura 1.12).

Como se puede ver en el pequeño, es imposible

Como se dijo anteriormente, el trabajo de las fuerzas del campo electrostático, que actúa contra fuerzas externas, es igual en magnitud y se extiende más allá del signo del trabajo de las fuerzas externas, también

La energía potencial es una carga en un campo eléctrico. Un robot que se ve afectado por las fuerzas de un campo eléctrico al mover una carga puntual positiva. PIEZAS ELEMENTALES. De la posición 1 a la posición 2, imaginémoslo como un cambio de energía potencial para cargar: ,

Delaware W. p1 ta W. p2 – carga de energía potencial PIEZAS ELEMENTALES. en las posiciones 1 y 2. Con una pequeña carga desplazada PIEZAS ELEMENTALES. cerca de un campo creado por una carga puntual positiva Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. cambio en la energía potencial

Con carga desplazada terminalmente PIEZAS ELEMENTALES. De la posición 1 a la posición 2, que se encuentra en las gradas Intensidad de campo de una carga puntual. 1 taza Intensidad de campo de una carga puntual. 2 por carga Intensidad del campo eléctrico en un punto dado.,

El campo se crea mediante un sistema de cargos puntuales. Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. 1 ,Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. 2 ¼, Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. n, entonces el cambio en la energía potencial para cargar PIEZAS ELEMENTALES. cuyo campo:

Puedes usar fórmulas para averiguarlo sólo cambiar energía potencial de una carga puntual PIEZAS ELEMENTALES., pero no la energía potencial en sí. Para determinar la energía potencial, es necesario determinar en qué punto del campo el valor es igual a cero. Para la energía potencial de una carga puntual. PIEZAS ELEMENTALES., que está en el campo eléctrico creado por otra carga puntual Intensidad del campo eléctrico en un punto dado., cancelable

Delaware C- Bastante tranquilo. Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. Deje que la energía potencial llegue a cero con un nivel de carga infinitamente grande. Intensidad de campo de una carga puntual.(en C® ¥), entonces es estable

= 0 y la cara frontal se vuelve más visible En este caso, la energía potencial se define como robot que mueve una carga mediante fuerzas de campo desde este punto a un punto infinitamente distante PIEZAS ELEMENTALES.:

.El campo eléctrico creado por un sistema de cargas puntuales tiene energía potencial para la carga. Energía potencial del sistema de inyección puntual. Un campo electrostático tiene energía potencial debido a la interacción de cargas. Deja que el espacio tenga un sistema de cargas puntuales.(q yo = 1, 2, ... ,i norte i). Energía de interacción mutua de todos.

Delaware los cargos se asignan a la relación r ij -

se colocan entre las cargas conductoras, y la conexión se realiza de tal manera que la interacción entre cada par de cargas se completa una vez. Potencial de campo electrostático. El campo de fuerza conservativo se puede describir no sólo mediante una función vectorial, sino que se puede obtener una descripción equivalente de este campo definiendo un valor escalar similar en cada punto. Para un campo electrostático de esta magnitud є potencial de campo electrostático PIEZAS ELEMENTALES., que se define como la contribución de energía potencial a la carga de prueba W. al valor de la carga, j = PIEZAS ELEMENTALES. PAG /

Está claro que el potencial es numéricamente igual a la energía potencial que contiene una sola carga positiva en este punto del campo. La unidad de potencial es Voltio (1 V). Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. Potencial de campo de una carga puntual.

en un medio isotrópico homogéneo con penetración dieléctrica e: El potencial es una función escalar, para la cual es válido el principio de superposición. Entonces, para el potencial de campo de un sistema de cargas puntuales Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. 1, Intensidad del campo eléctrico en un punto dado. 2 ¼, qn maєmo

Delaware r yo- pararse frente a un punto de campo que tiene potencial j, para cargar Un campo electrostático tiene energía potencial debido a la interacción de cargas. Deja que el espacio tenga un sistema de cargas puntuales.. Si la carga está suficientemente distribuida entre la extensión, entonces

Delaware Intensidad de campo de una carga puntual.- Párate frente al volumen elemental d. X,d y,d z apuntar ( X, y, z), donde se determina el potencial; V- Obsesionado con el espacio en el que se distribuye la carga.

Potencial y robot de fuerzas de campo eléctrico. Con base en el potencial dado, se puede demostrar que el efecto de las fuerzas del campo eléctrico sobre el desplazamiento de una carga puntual PIEZAS ELEMENTALES. de un punto del campo a otro, la suma de la magnitud de la carga a la diferencia de potenciales en los puntos inicial y final del camino, A = q(J 1 - j 2).
Por analogía con la energía potencial, es importante señalar que en puntos infinitamente distantes de las cargas eléctricas, el potencial de campo es igual a cero, entonces las fuerzas del campo eléctrico funcionan cuando la carga se mueve. PIEZAS ELEMENTALES. desde el punto 1 hasta la inconsistencia puede verse como A ¥ = PIEZAS ELEMENTALES. j 1 .
Por tanto, el potencial en este punto del campo electrostático es Cantidad física, numéricamente igual al robot, que se ve afectada por las fuerzas del campo eléctrico cuando una sola carga puntual positiva se mueve desde un punto dado del campo a una distancia infinita.: j = A ¥ / PIEZAS ELEMENTALES..
En tales situaciones, el potencial del campo eléctrico se determina inicialmente como cantidad física, numéricamente igual al trabajo de las fuerzas externas contra las fuerzas del campo eléctrico al mover una sola carga puntual positiva de la inconsistencia a te daré un punto . El significado restante se puede escribir manualmente así:

Ud. ciencia actual Esa técnica, especialmente cuando se describen los fenómenos que ocurren en el micromundo, muchas veces hace referencia a una unidad de trabajo y energía, la cual se llama electronvoltio(EV). Este es el efecto de mover una carga igual a la carga de un electrón entre dos puntos con una diferencia de potencial de 1 V: 1 eV = 1,60 10 -19 C 1 V = 1,60 10 -19 J.

Método de impresión de puntos.

Aplicar el método estático a la tensión y potencial del campo electrostático.

Veamos cómo se relaciona la tensión del campo electrostático, que es lo que es. característica de potencia, el potencial que es característica energética del campo.

El trabajo implica mover una carga eléctrica positiva puntual desde un punto del campo a otro eje detrás de la mente, de modo que los puntos se giran para llegar cerca de uno i x 2 -x 1 =dx relativo Ex dx. Este robot en sí es más caro que φ 1 -φ 2 =dφ. Habiendo emparejado las fórmulas ofensivas, escribamos
(1)

donde el símbolo del enfoque privado enfatiza que la diferenciación ocurre aún menos. Habiendo repetido esta marca para los ejes y y z, encontramos el vector mi:

Delaware q yo, j, k- Vectores individuales de los ejes de coordenadas x, y, z.
El valor del gradiente vibra, por lo que
ya sea (2)

luego tensión mi Los campos son relativos al gradiente de potencial con un signo menos. Signo menos para hablar de aquellos con un vector de estrés. mi campos dirigidos a ningún cambio en el potencial.
Para obtener una representación gráfica del potencial de división del campo electrostático, como cada campo tiene una gravedad, superficies equipotenciales- En la superficie, en todos los puntos donde el potencial φ sea aún significativo.
Dado que el campo es creado por una carga puntual, su potencial se define mediante la fórmula para el potencial de campo de una carga puntual, φ = (1/4πε 0)Q/r. Por tanto, las superficies equipotenciales en este caso son esferas concéntricas con centro en una carga puntual. Además, las líneas de tensión de una carga puntual son líneas rectas radiales. Líneas de tensión media para una carga puntual. perpendicular superficies equipotenciales.
Las líneas de tensión son siempre perpendiculares a las superficies equipotenciales. Es cierto que todos los puntos de la superficie equipotencial tienen el mismo potencial, por lo tanto, cuando la carga se mueve a lo largo de la superficie, es igual a cero, por lo que las fuerzas electrostáticas que actúan sobre la carga se enderezan inmediatamente a lo largo de las perpendiculares a las superficies equipotenciales. Entonces, vector mi siempre perpendicular a superficies equipotenciales, y luego las líneas del vector mi perpendicular a toda la superficie.
Las superficies equipotentes cercanas a la carga cutánea y al sistema de carga cutánea se pueden realizar sin tratamiento. Asegúrese de que se realicen de tal manera que las diferencias de potencial entre dos superficies equipotenciales cualesquiera sean iguales entre sí. Por tanto, la densidad de las superficies equipotenciales caracteriza con precisión la intensidad del campo en diferentes puntos. Donde la superficie es más densa, la intensidad del campo es mayor.
Además, conociendo la expansión de la línea de tensión del campo electrostático, podemos dibujar las superficies equipotenciales y, sin embargo, detrás de la expansión de las superficies equipotenciales que conocemos, podemos encontrar el módulo de tensión directa en el punto superficial del campo y campos. En la Fig.

1 como ejemplo de indicaciones, la forma de líneas de tensión (líneas discontinuas) y superficies equipotenciales (líneas continuas) de los campos de una carga eléctrica puntual positiva (a) y un cilindro metálico cargado, que aparece en un extremo, y en el por otro lado, una depresión (b).

El flujo es el vector de tensión. El teorema de Gaus. La aplicación del teorema de Gauss a la expansión de campos electrostáticos.

El flujo es el vector de tensión.
El número de líneas del vector E que penetran en la superficie S se llama flujo del vector de tensión N E .

Para calcular el flujo del vector E, es necesario dividir el área S en cuadrados elementales dS, en los cuales el campo será uniforme (figura 13.4).

El flujo de tensión a través de un maidan tan elemental es consistente con lo anterior (Fig. 13.5).

desconexión entre la línea eléctrica y la normal al Maidan dS; - proyección del dS maidan en el plano perpendicular a las líneas eléctricas. Entonces el flujo de intensidad de campo a través de toda la superficie del Maidan S es más moderno.

Sacamos todo el volumen colocándolo en el medio de la superficie. S en cubos elementales del tipo mostrado en la Fig. 2.7. Las caras de todos los cubos se pueden dividir en las exteriores, que están cerca de la superficie. S y los internos, que se cruzan sólo con pequeños cubos. Haz los cubos pequeños para que los bordes exteriores creen con precisión la forma de la superficie. flujo vectorial a a través de la superficie del cubo elemental de la piel.

y la red fluye a través de los cubos de bigote, que V,є

(2.16)

Echemos un vistazo a la suma de flujos que ingresan al flujo restante. d F a través de la piel de cubos elementales. Obviamente, hay un flujo de vectores en esta suma. a A través de la piel desde los bordes internos saldrá la niña.

Entonces hay un nuevo flujo a través de la superficie. S=S 1 +S 2 sumas adicionales de flujos a través solo de los bordes exteriores, el resto de la suma de flujos a través del borde interior será cero. Siguiendo la analogía, puedes crear una convolución de modo que todos los miembros de la suma que están conectados con los internos, en el lado izquierdo de la línea (2.16), se acorten. Luego, pasando de las dimensiones elementales de los cubos de la suma a la integración, excluimos la expresión (2.15), donde la integración se realiza sobre la superficie que encierra los materiales.

Reemplazar la integral de superficie en (2.12) por la volumétrica de la teoría de Ostrogradsky-Gauss.

Imaginemos la carga total como una integral de la densidad de volumen detrás de la carga.

Entonces rechazamos esta expresión.

La selección de una relación se puede concluir para cualquier obligación elegida. V. Esto puede ser menor porque la importancia de las funciones integrales del punto de la piel sigue siendo la misma. Todi se puede escribir

(2.17)

El resto se expresa mediante el teorema de Gaus en forma diferencial.

1. Campo de área no cruzada cargada uniformemente. El área infinita está cargada desde una constante. espesor de la superficie+σ (σ = dQ/dS – carga que cae sobre una unidad de superficie). Las líneas de tensión son perpendiculares a este plano y la dirección desde él hacia los lados de la piel. Consideremos un cilindro con una superficie cerrada, cuya base es paralela a la superficie de carga y el conjunto es perpendicular a ella. Dado que los cilindros son paralelos a las líneas de intensidad de campo (cos = 0), entonces el flujo del vector de tensión a través de la superficie externa del cilindro es igual a cero, y el flujo de retorno a través del cilindro es igual al flujo total y a través de la base (los planos de las bases son iguales y para la base E n va junto con E), Esto es más de 2ES. La carga colocada en el medio de la superficie cilíndrica formada es igual a S. Según el teorema de Gaus, 2ES=σS/ε 0, estrellas

De la fórmula (1) se deduce que E no se encuentra debajo de la superficie del cilindro, por lo que la intensidad del campo a cualquier distancia es igual al módulo, en otras palabras, el campo de un área cargada uniformemente. uniformemente.

2. Campo de dos planos paralelos con cargas diferentes.(Figura 2).

Sean las superficies de carga uniformemente diferentes según el signo de las cargas con resistencias superficiales de +σ y –σ. El campo de dichas superficies se considerará como una superposición de los campos que se crean a partir de las áreas de superficie. Las flechas superiores indican el campo de un área cargada positivamente, las flechas inferiores, un área cargada negativamente. Desde los planos de campo son visibles los lados izquierdo y derecho (los fragmentos de la línea de tensión se dirigen entre sí), de ahí la intensidad del campo E = 0. En el área entre los planos E = E + + E - (E + y E - se encuentra en la fórmula (1)), la tensión resultante

3. Además, la intensidad de campo resultante en el área entre los planos se describe mediante la ubicación (2), y la posición del área rodeada por los planos es igual a cero. Campo de una superficie esférica cargada uniformemente. espesor de la superficie. Una superficie esférica de radio R con una carga ardiente Q está cargada igualmente con

(3)

+? Porque 4. la carga de distribución es uniforme en toda la superficie; el campo que crea tiene simetría esférica. A continuación, las líneas de tensión se enderezan radialmente (Fig. 3). Dibujemos una esfera de radio r, que es el centro de la esfera cargada. Dado que r>R,ro en el medio de la superficie consume toda la carga Q, que crea el campo, y, según el teorema de Gaus, 4πr 2 E = Q/ε 0, estrellas Cuando r>R, el campo cambia de r a la misma ley que para una carga puntual. El programa de ocupación E vid r se muestra en la Fig. 4. Yakshor" Campo de un canal cargado volumétricamente.ρ (ρ = dQ/dV – carga que carga una unidad). Observando la medición de la simetría, similar al punto 3, se puede concluir que a partir de la fuerza del campo postural se obtendrá el mismo resultado que en el caso (3). En el medio del refrigerador, la intensidad del campo será diferente. Esfera a radio r"

Además, la intensidad del campo de un núcleo cargado uniformemente se describe mediante la fórmula (3), y en el medio cambia linealmente con la ubicación r "de manera consistente con la ubicación (4). El gráfico de ubicación E en r para la fase considerada se muestra en la Fig.
5. Campo de un cilindro (rosca) no torcido y cargado uniformemente. Un cilindro sin fin de radio R (Fig. 6) está cargado uniformemente con espesor linealτ (τ = –dQ/dt carga, que suma una unidad de dozhin). Es importante equilibrar la simetría de que las líneas de tensión se dirigirán a lo largo de los radios de los cortes circulares del cilindro con la misma densidad en todos los lados a lo largo del eje del cilindro. Pensemos en cómo un cilindro coaxial de superficie cerrada de radio r y altura yo. flujo vectorial mi a lo largo del extremo del cilindro coaxial es igual a cero (el extremo de la línea de tensión es paralelo) y a lo largo de la otra superficie es igual a 2πr yo E. Teorema de Vikorist y Gaus, para r>R 2πr yo mi = τ yo/ε 0 , estrellas

yakshcho r

Dipolo eléctrico.

Características de un dipolo eléctrico. Campo dipolo. Dipolo en un campo eléctrico.

La combinación de dos cargas puntuales q iguales, de magnitud variable, distribuidas en un nivel dado en una dirección a la vez, pequeñas en el mismo nivel desde el punto del campo, que puede verse como un dipolo eléctrico (Fig. 13.1)

A esto se le llama momento dipolar. La línea recta que une las cargas se llama dipolo. El momento del dipolo se determina enderezando a lo largo del eje del dipolo en la carga positiva.

Por cada carga en un campo eléctrico existe una fuerza que puede mover esa carga. Calcula para el robot A el movimiento de una carga puntual positiva q desde el punto O al punto n, el cual está influenciado por las fuerzas del campo eléctrico de la carga negativa Q. Según la ley de Coulomb, la fuerza que mueve la carga es variable e igual

Párese entre los cargos.

; Este viraz se puede eliminar así.

El valor es la energía potencial W de la carga en un punto dado del campo eléctrico:

El signo (-) muestra que a medida que el campo desplaza la carga, la energía potencial cambia y se transfiere al robot de desplazamiento.

El tamaño es igual a la energía potencial de una sola carga positiva (q=+1), llamada potencial de campo eléctrico.

todi

Por tanto, la diferencia de potenciales de dos puntos del campo es igual a la fuerza del campo resultante del desplazamiento de una sola carga positiva de un punto a otro.

El potencial de un punto de campo eléctrico se basa en el movimiento de una única carga positiva desde este punto hasta el infinito.

Una unidad - Voltio = J/C

El proceso de mover una carga en un campo eléctrico depende de la forma del camino, dependiendo únicamente de la diferencia en los potenciales del oído y los puntos finales del camino.

La superficie en la que todos los puntos tienen el mismo potencial se llama equipotencial.

La intensidad del campo es una característica de la fuerza y el potencial es una característica de la energía.

La relación entre la intensidad del campo y su potencial se expresa mediante la fórmula

El signo (-) del razonamiento es que la intensidad del campo es recta cuando el potencial disminuye y cuando el potencial aumenta.

5. Vikoristannya del campo eléctrico en medicina.

Franklinización, O una “ducha electrostática”, o un método terapéutico, en el que el cuerpo de una persona enferma o su entorno se someten a la infusión de un campo eléctrico estacionario de alto voltaje.

El campo eléctrico constante durante el procedimiento halal puede alcanzar los 50 kV, con infusión local de 15 a 20 kV.

El mecanismo de acción curativa. El procedimiento de franklinización se lleva a cabo de tal manera que la cabeza del paciente u otra parte del cuerpo se coloca sobre una de las placas del condensador, así como el otro electrodo suspendido sobre la cabeza o colocado sobre el lugar a una distancia 6- 10cm. Cuando se inyecta alto voltaje debajo de los cabezales fijados en el electrodo, se produce la ionización del aire debido a la creación de aeroiones, ozono y óxidos de nitrógeno.

La inhalación de ozono y aeroiones provoca la reacción de la barrera del barco. Después de un espasmo breve de los vasos sanguíneos, se produce dilatación de los capilares tanto en los tejidos superficiales como en los profundos. Como resultado, se reducen los procesos metabólicos y tróficos y, debido a la evidencia de daño tisular, se estimulan los procesos de regeneración y renovación de funciones.

Como resultado del aumento del flujo sanguíneo, la normalización de los procesos metabólicos y la función de los nervios, se produce un cambio en el dolor de cabeza, aumento de la presión arterial, aumento del tono vascular y aumento del pulso.

La franklinización está indicada para trastornos funcionales del sistema nervioso.

Aplicar para resolver problemas.

1. Cuando se utiliza la máquina de franklinización, se crean 500.000 aeroiones ligeros en 1 cm 3 de aire. Calcule la cantidad de ionización necesaria para crear 225 cm 3 del mismo número de aeroiones por hora de sesión de tratamiento (15 minutos). El potencial de ionización de las moléculas en el aire es 13,54 V, considere cuidadosamente el mismo gas.

- potencial de ionización, A - robot de ionización, N-número de electrones.

2. Al bañarse con ducha electrostática, se aplica una diferencia de potencial de 100 kV a los electrodos de la máquina eléctrica. Esto significa que la cantidad de carga que pasa entre los electrodos durante un procedimiento de tratamiento es clara, ya que la intensidad del campo eléctrico con el que opera el robot es de 1800 J.

Zvidsi

Dipolo eléctrico en medicina.

De acuerdo con la teoría de Eithoven, que subyace a la electrocardiografía, el corazón es un dipolo eléctrico que crece en el centro del trículo equilátero (trículo de Eithoven), cuyo vértice puede considerarse mentalmente.

lo que hay en la mano derecha, en la mano izquierda y en la nariz izquierda.

Durante la hora del ciclo cardíaco, tanto la posición del dipolo cerca del espacio como el momento dipolar cambian. Variar la diferencia de potenciales entre los vértices del tricumus de Eitthoven nos permite calcular la relación entre las proyecciones del momento dipolar del corazón a los lados del tricutus de la siguiente manera:

Los voltajes conocidos U AB, U BC, U AC se pueden calcular como el dipolo de orientaciones a lo largo de los lados del trícupo.

En electrocardiografía, la diferencia de potenciales entre dos puntos del cuerpo (entre los vértices del trículo de Eythoven) se denomina salida.

El registro de la diferencia de potenciales entre conductores se denomina propiamente electrocardiograma.

La ubicación geométrica del punto final del vector del momento dipolar durante la hora del ciclo cardíaco se llama cardiograma vectorial.

Conferencia No. 4

Cajas de contacto

1. Diferencia de potenciales de contacto. Las leyes de Volta.

2. Termoeléctricas.

3. Termopar, utilizado en medicina.

4. Potencial de paz. El potencial se ha ampliado.

1. Cuando diferentes metales están estrechamente conectados, surge una diferencia de potencial entre ellos, que debe almacenarse únicamente en función de su almacenamiento químico y de su temperatura (primera ley de Volti).

Esta diferencia de potenciales se llama contacto.

Para separar el metal del metal, el electrón debe trabajar contra las fuerzas de gravedad del metal. Este proceso se llama proceso de liberación de electrones del metal.

Ponemos en contacto dos metales diferentes 1 y 2, de modo que el robot produzca A 1 y A 2, y A 1< A 2 . Очевидно, что свободный электрон, попавший в процессе теплового движения на поверхность раздела металлов, будет втянут во второй металл, так как со стороны этого металла на электрон действует большая сила притяжения (A 2 >Un 1). Además, a través del contacto de los metales, se produce un “bombeo” de electrones libres del primer metal al otro, con el resultado de que el primer metal queda cargado positivamente y el otro negativamente. La diferencia de potenciales que surge de esto crea un campo eléctrico de voltaje E, lo que hace que sea más fácil "bombear" electrones y fijarlos por completo, si el robot mueve el electrón más allá del marco de contacto. Ninguno de los potenciales será el mismo que antes. :

(1)

Veamos ahora que dos metales en contacto con A 1 = A 2 tienen diferentes concentraciones de electrones fuertes n 01 > n 02. Esto parecerá más importante que la transferencia de electrones libres de un metal a otro. Durante la guerra, el primer metal queda cargado positivamente y el otro, negativamente. No existe diferencia de potencial entre los metales, lo que impide la transferencia de electrones. La diferencia de potenciales que resulta de esto se indica mediante:

, (2)

de k-postijna Boltzmann

Debido al contacto de los metales, que varía tanto la salida como la concentración de electrones libres del r.p.p. h (1) i (2) más caro

(3)

Es fácil demostrar que la suma de las diferencias de potencial de contacto de los conductores conectados sucesivamente es la misma que la diferencia de potencial de contacto creada por los conductores finales y se encuentra en los conductores intermedios c.

Esta situación se llama otra ley de Volti.

Si ahora conectamos los conductores finales directamente, la diferencia de potenciales que existe entre ellos se compensa con la igual diferencia de potenciales que se produce en los contactos 1 y 4. Por tanto, r.p. no crea una corriente en un circuito cerrado de conductores metálicos que mantienen la misma temperatura.

2. Termoeléctricas- Esta es la magnitud de la diferencia de potencial de contacto en función de la temperatura.

Una lanza cerrada plegable hecha de dos conductores metálicos diferentes 1 y 2. Las temperaturas de los contactos a y b son sutilmente diferentes Ta > T b . Todi, junto con la fórmula (3), c.r.p. El caliente duerme más, el frío menos:

Como resultado, existe una diferencia de potencial entre las uniones a y b.

Se llama fuerza termoelectrodestructiva y en una lanceta cerrada debajo del rasgueo I. Corsistente con la fórmula (3), se elimina

Delaware para metales de vapor de piel

3. El cortocircuito de las lancetas de los conductores, que crea un flujo debido al cambio de temperatura de los contactos entre los conductores, se llama par termoeléctrico.

De la fórmula (4) se deduce que la potencia termoeléctrica de un termopar es proporcional a la diferencia de temperatura de las uniones (contactos).

La fórmula (4) también es válida para temperaturas más allá de la escala Celsius:

Se puede utilizar un termopar para medir las diferencias de temperatura. Configure un cruce para que esté por encima de 0ºС. A esto se le llama sueño frío. El otro cruce se llama caliente y moribundo.

El termopar tiene muchas ventajas sobre los termómetros de mercurio: es sensible, no tiene inercia, permite variar la temperatura de objetos pequeños y permite la regulación remota.

Vibración entre el campo de temperatura del cuerpo humano.

Es importante que la temperatura corporal de una persona sea constante, debido a la dureza del cuerpo, porque diferentes partes del cuerpo tienen diferentes temperaturas y cambian según el estado funcional del cuerpo.

La temperatura de la piel afecta toda la topografía. A la temperatura más baja (23-30º) se palpan los extremos distales de la nariz, la punta de la nariz y las orejas. La temperatura más alta se da en la zona de la ingle, la entrepierna, la zona del cuello, los labios y las mejillas. Otras áreas mantienen una temperatura de 31-33,5 ºС.

En una persona sana, la distribución de la temperatura es simétrica a lo largo de la línea media del cuerpo. La violación de esta simetría y el criterio principal para diagnosticar enfermedades es el método de medir el perfil del campo de temperatura utilizando dispositivos de contacto: un termopar y un soporte para termómetro.

4 . Sin embargo, la membrana superficial de la célula no es permeable a diversos iones. Además, la concentración de posibles iones activos de los diferentes lados de la membrana en el centro de la misma favorece el almacenamiento más favorable de iones. Estos factores conducen a la aparición en el tejido que funciona normalmente de la diferencia de potenciales entre el citoplasma y el extra medio (potencial silencioso).

Cuando se despierta la diferencia de potenciales entre la célula y el medio circundante, se afecta el potencial de acción que se expande en las fibras nerviosas.

El mecanismo para aumentar el potencial de la fibra nerviosa se considera análogo al aumento de la fibra electromagnética a lo largo de la línea bicable. Sin embargo, de esta analogía surgen los principios de la sublimidad.

El flujo electromagnético, que se expande en el medio, se debilita, fragmentos de su energía se disipan, transformándose en energía de perturbación termomolecular. La fuente de energía del circuito electromagnético es también un generador: un generador, una chispa, etc.

El sonido del despertar no desaparece porque toma energía del mismo centro en el que se expande (la energía de la membrana cargada).

Así, se obtiene un aumento del potencial de la fibra nerviosa en forma de autoxilo. El medio activo son las células activas.

Aplicar para resolver problemas.

1. Cuando se determina el perfil del campo de temperatura en la superficie del cuerpo de una persona, se prueban un termopar con un soporte r 1 = 4 ohmios y un galvanómetro con un soporte r 2 = 80 ohmios; I=26 µA para la diferencia de temperaturas de unión ºC. ¿Por qué el termopar es superior al termopar?

La energía termoeléctrica que se produce en un termopar es antigua.

(1) de termopares, - la diferencia de temperaturas de las uniones.

La ley de Ohm para el Lanzug de U se considera yak. todi

Conferencia No. 5

Electromagnetismo

1. La naturaleza del magnetismo.

2. Interacción magnética de corrientes en el vacío. Ley de Ampere.

4. Habla dia-, para-feromagnética. Penetración magnética e inducción magnética.

5. Poder magnético de los tejidos del cuerpo.

1 . Alrededor de las cargas eléctricas que colapsan (rasgueos) surge un campo magnético que permite que estas cargas interactúen con cargas magnéticas u otras cargas eléctricas que colapsan.

Un campo magnético es un campo de fuerza, que está representado por líneas de campo magnético. Cuando se reemplazan por las líneas de energía del campo eléctrico, las líneas de energía magnética siempre están cerradas.

El poder magnético del habla está formado por estrumas circulares elementales en los átomos y moléculas de este habla.

2 . Interacción magnética de corrientes en el vacío. ley de amperio.

La interacción magnética de los arroyos se llevó a cabo con la ayuda de contornos rosados y temblorosos. El amperio se establece de modo que la magnitud de la fuerza de interacción entre dos pequeñas secciones de los conductores 1 y 2 entre los rasgueos sea proporcional a las corrientes de estas secciones, la fuerza de la fuerza de interacción I 1 y I 2 en ellos y viceversa sea proporcional a la cuadrado de la sección r entre di lyankami:

Estaba claro que la capacidad de la primera parcela de fluir hacia otra parcela debido a su congelación es proporcional a los senos de los cutivos y.

Cuando una carga se mueve en un campo electrostático, actúa sobre

carga de la fuerza de Coulomb que afecta al robot. Deje que la carga q 0 >0 se mueva desde el campo a la carga q>0 de un punto a otro U a lo largo de una larga trayectoria (figura 2.1). En q 0 hay una fuerza de Coulomb.

Con una carga elemental desplazada d yo Esta fuerza actúa en el robot, donde a - kut entre los vectores i. Valor d yo cosa=dr es la proyección del vector de fuerza directa. Por tanto, dA = Fdr, . La cantidad total de trabajo requerido para mover una carga desde el punto C está determinada por la integral, donde r 1 y r 2 son la cantidad de carga q agregada a los puntos C y B. La fórmula muestra que la cantidad de trabajo que ocurre cuando un la carga eléctrica q 0 se mueve al suelo en una carga puntual q, no se encuentran debajo de la forma de la trayectoria del movimiento, sino que se encuentran solo en los puntos finales y finales del movimiento.

El campo que satisface la mente es potencial. Bueno, el campo electrostático de una carga puntual es Potencialmente no, y de una nueva manera - conservador.

Si cargas q y q 0 del mismo signo, entonces el trabajo de las fuerzas será positivo cuando sean visibles y negativo cuando estén cercanas. Como las cargas q y q 0 son diferentes, entonces las fuerzas gravitacionales serán positivas cuando estén cerca y negativas cuando estén distantes.

Deje que el campo electrostático en el que se mueve la carga q 0 sea creado por un sistema de cargas q 1, q 2, ..., q n. Bueno, en q 0 hay fuerzas independientes. , La misma suma vectorial es igual entre sí. El trabajo de fuerza igual o la suma algebraica tradicional del trabajo de las fuerzas de almacenamiento, donde r i 1 y r i 2 - Carbón y zonas finales entre cargas q i y q 0 .