Comment un robot peut-il connaître le champ dans lequel déplacer une charge ? Travaillez en déplaçant une charge électrique dans un champ électrostatique. potentiel. différence de potentiels. Explication physique du potentiel

CHARGE ÉLECTRIQUE. PIÈCES ÉLÉMENTAIRES.

Charge électrique q - une grandeur physique qui indique l'intensité de l'interaction électromagnétique.

[q] = l Cl (Coulomb).

Les atomes sont composés de noyaux et d'électrons. Les protons et les neutrons chargés positivement pénètrent dans le noyau et ne contribuent donc pas à la charge. L'électronique porte une charge négative. Le nombre d’électrons dans un atome est égal au nombre de protons dans le noyau, l’atome est donc neutre.

Charge de tout corps : q = ±Ne, où e = 1,6 * 10-19 C - charge élémentaire ou minimale possible (charge électronique), N- Nombre d'électrons en excès ou journalier. Dans un système fermé, la somme algébrique des charges devient stationnaire :

q 1 + q 2 + … + q n = const.

Une charge électrique ponctuelle est un corps chargé dont la taille est plusieurs fois inférieure à celle d'un autre corps électrifié qui interagit avec lui.

La loi de coulomb

Deux charges électriques ponctuelles ininterrompues dans le vide interagissent avec des forces en ligne droite qui relient les charges ; Les modules de ces forces sont directement proportionnels à l'addition des charges et sont proportionnels au carré de la distance qui les sépare :

Coefficient de proportionnalité

de – électriquement constante.

où 12 est la force qui se déplace du côté de l'autre charge vers la première, et 21 - du côté de la première à l'autre.

CHAMP ÉLECTRIQUE. TENSION

Le fait de l'interaction des charges électriques avec le vent peut s'expliquer par leur présence champ électrique- un objet matériel, ininterrompu dans l'espace et l'activité de production d'autres charges.

Le champ des charges électriques non perturbées est appelé électrostatique.

La caractéristique du champ est son intensité.

Intensité du champ électrique en un point donné- il s'agit d'un vecteur, d'un module de toute sorte de force qui agit sur une charge ponctuelle positive, jusqu'à la valeur de quelle charge, et qui est directement liée à la force directe.

Intensité du champ d'une charge ponctuelle Q sur la route r des temps nouveaux

Le principe de superposition de champs

L’intensité du champ du système de charges est égale à la somme vectorielle des intensités du champ cutané des charges du système :

Pénétration diélectrique La moyenne des valeurs traditionnelles des intensités de champ dans le vide et en rivière :

C’est dire combien de fois le discours affaiblit le champ. Loi de Coulomb pour les charges à deux points qі Q, retouché en périphérie r au milieu avec pénétration diélectrique :

Intensité du champ avec le vent r sous charge Q plus ancien

ÉNERGIE POTENTIELLE D'UN CORPS CHARGÉ DANS UN SEUL CHAMP ÉLECTROSTATIQUE

Entre deux grandes plaques, chargées de signes protilégiaux et déplacées parallèlement, se trouve une charge ponctuelle de grande capacité. q.

Puisque le champ électrique entre les plaques avec tension est uniforme, alors il y a une force sur la charge en tous points F = qE, comme lorsque la charge est déplacée vers le support, le robot fonctionnera

Ce robot ne doit pas suivre la forme de la trajectoire, de sorte que lorsque la charge est déplacée q pendant longtemps L le robot sera le même.

Robot champ électrostatique Selon la charge déplacée, elle correspond à la forme de la trajectoire et est indiquée par l'épi et les fraises en bout du système. Là, à la suite d'une collision avec le champ des forces de gravité, il y a des changements traditionnels dans l'énergie potentielle, tirés du signe couché :

La comparaison avec la formule précédente montre que l'énergie potentielle d'une charge dans un seul champ électrostatique est égale à :

L'énergie potentielle réside dans le choix du niveau zéro et n'a donc aucune signification profonde.

POTENTIEL ET TENSION DU CHAMP ÉLECTROSTATIQUE

Potentiel s'appelle un champ, le processus de déplacement d'un point du champ à un autre ne réside pas dans la forme de la trajectoire. Le potentiel est le champ de force et le champ électrostatique.

Le travail influencé par le champ potentiel est un changement traditionnel de l'énergie potentielle du système, pris avec le signe du protagoniste :

Potentiel- Le rapport de l'énergie potentielle à la charge dans le champ jusqu'à la valeur de la charge :

Le potentiel d’un domaine homogène est ancien

de d- Levez-vous pour récupérer de ce niveau zéro.

Énergie potentielle d'interaction de charge q du champ au village.

Par conséquent, le champ robotique consistant à déplacer une charge d’un point de potentiel 1 à un point de potentiel 2 devient :

La taille est appelée différence de potentiel ou tension.

La tension ou la différence de potentiels entre deux points est le résultat de l'interaction du champ électrique lors du déplacement d'une charge du point de départ à la valeur finale de la charge :

[U] = 1J / C = 1V

INTENSITÉ DU CHAMP ET RÉSISTANCE POTENTIELLE

Lorsque la charge est déplacée q vzdovzh la ligne électrique du champ électrique à la tension sur la colonne montante Δ d champ remporte la victoire du robot

Les fragments sont derrière les significations, puis on supprime :

Le courant et l'intensité du champ électrique restent les mêmes

De plus, l'intensité du champ électrique change de potentiel lorsque la ligne électrique est déplacée d'un côté.

Si une charge positive se déplace dans la direction de la ligne de force, alors la force directe est évitée par la direction du mouvement et le travail du champ est positif :

La tension est donc orientée vers le changement de potentiel.

La tension varie en volts par mètre :

[E]=1 B/m

La tension de champ est de 1 V/m, puisque la tension entre deux points de la ligne électrique, espacés d'une distance de 1 m, est de 1 V.

CAPACITÉ ÉLECTRIQUE

Comment éteindre la charge de manière indépendante Q, qui apparaît au corps et à son potentiel φ, alors on voit qu'ils sont directement proportionnels entre eux :

La valeur de Z caractérise la capacité du conducteur à accumuler une charge électrique et est appelée capacité électrique. La capacité électrique du conducteur dépend de sa taille, de sa forme ainsi que de la puissance électrique du noyau.

La capacité électrique de deux conducteurs est le rapport de la charge de l'un d'eux à la différence de potentiel entre eux :

La fluidité corporelle est ancienne 1F, puisque lorsqu'on lui donne une charge de 1 C, il monte à un potentiel de 1 V.

CONDENSATEURS

Condensateur- deux conducteurs, séparés par un isolant, qui servent à accumuler une charge électrique. Lors de la charge du condensateur, considérez le module de charge de l'une des plaques ou plaques.

La capacité du condensateur à accumuler des charges est caractérisée par la capacité électrique, qui correspond à la charge du condensateur jusqu'à la tension :

La capacité du condensateur est de 1 F, mais à une tension de 1 charge, elle est de 1 C.

La capacité d'un condensateur plat est directement proportionnelle à la surface des plaques S, pénétration diélectrique du milieu, et une distance proportionnelle entre les plaques d:

ÉNERGIE D'UN CONDENSATEUR CHARGÉ.

Des expériences plus précises montreront ce que W = UC 2 /2

Alors comme ça q = UC, Que

Force de l'énergie du champ électrique

de V = SD- Volume occupé par le champ au milieu du condensateur. Docteur, quelle est la capacité d'un condensateur plat ?

et la tension sur les couvertures du yogi U=Éd

omis :

bout. Un électron s'effondre dans un champ électrique du point 1 au point 2, augmentant sa vitesse de 1 000 à 3 000 km/s. Trouvez la différence de potentiel entre les points 1 et 2.

Travail élémentaire des forces dans un champ électrostatique

Charge ponctuelle positive mobile dans le domaine de la petite montée de charge à partir du point N exactement U, Figure 10.

Maliounok 10

Avec un petit déplacement, de . Vous pouvez voir du petit que . Pour la mécanique avancée, les robots élémentaires

Z urahuvannyam (6) :

(10)

Les fragments sont en quantité infiniment petite et peuvent être éliminés en modifiant la force au milieu de l'intervalle.

Travailler dans un champ électrostatique lorsqu'une charge ponctuelle est déplacée vers le support d'extrémité

Laissez la charge se déplacer du point 1 au point 2, figure 11, jusqu'au support aligné avec une trajectoire suffisante. Nous connaissons la taille du robot UN, calculant le résultat avec la formule (10), puis intégrant le côté gauche de 0 à A et le côté droit de 0 à A. En conséquence, nous rejetons :

(11)

Après avoir changé le signe du côté droit (11) et l'ordre dans les bras, on peut supprimer la formule résiduelle

(12)

Z (12) vyplivat important preuve:

1. Ne laissez pas le robot dans un champ électrostatique galbé trajectoires de la charge.

2. Le signe du robot est indiqué :

a) les panneaux de taxation,

b) le signe d'un arc rond, qui, à sa manière, réside dans la relation entre i.

3. Quiconque a un problème, un robot devrait-il mourir force du champ électrostatique; Si les travaux sont en cours d'achèvement par des forces externes de nature non électrique lutter contre les forces du champ électrique.

Malyunok 11 Malyunok 12

Travailler dans un champ électrostatique lorsqu'une charge ponctuelle se déplace selon une trajectoire fermée

Déplaçons la charge du champ à la charge le long de la trajectoire. Le travail avec un tel mouvement consiste en un travail avec le mouvement de la trajectoire (Figure 12).

(13)

et des robots se déplaçant le long d'une trajectoire :

(14)

Il y a un 12ème point sur le petit, qui confirme la montée - une sorte de point de trajectoire. En ajoutant (14) et (13), on peut supprimer :

4. Caractéristiques du champ électrique : potentiel, différence de potentiel. Surfaces équipotentielles, connexions entre potentiel et tension. Preuve : les surfaces équipotentielles sont perpendiculaires au vecteur ( les lignes électriques).

Potentiel – paramètre énergétique du champ électrostatique

Malyunok 11 Malyunok 12

Ici avec bébé 11, au point 1 et au point 2 il y a une force sur la charge , . De plus, ces points de la peau sont chargés d'énergie - apparemment, des fragments de pouvoir sont créés dans l'œuvre. Par rapport à la charge d'un système ouvert qui est dans le champ de charge, pour une énergie donnée on peut :

(16)

Zgidno (14),

(17)

Les fragments, derrière les toilettes, en plus de la charge d'autres charges, ne s'écoulent pas sur, commodément (17) :

(18)

De plus, si deux charges ponctuelles sont situées à la surface, l'énergie de leur interaction est représentée sur la figure 13 :

Maliounok13

(19)

Divisez (19) par :

La valeur, telle que l'intensité du champ (9), ne dépend pas de la valeur et du paramètre de champ électrique de la charge dans laquelle se trouve la charge. .

Le rapport énergie/charge est appelé potentiel du point du champ où se trouve la charge.

(21)

Dans un système CI, le potentiel varie en volts (V).

D'après (21) il ressort que le symbole du potentiel est désigné par le signe de la charge qui crée ce potentiel.

Pour les potentiels, le principe de superposition est également juste. Puisque le potentiel n'est pas créé par une, mais par N charges ponctuelles au point « A », sa valeur est égale à la somme de l'algèbre des potentiels créés par la peau à partir des charges.

Relation entre l'intensité du champ électrique et le potentiel

Placer une charge test sur la station de recharge , Figure 14. Au point « A », la charge crée un champ de tension et de potentiel.

Malyunok 14 Malyunok 15

Yak vips à partir de bébé de 15 ans, frais de terrain , comme toute autre borne de recharge, elle est centrale. Dans n'importe quel champ central, la force des anciens changements (gradient) d'énergie extraite du signe tournant

Dans notre cas, c'est bien (8) et (24),

(27)

tant pis,

(28)

En calculant rapidement la valeur de l'intensité du champ électrique au point A (Figure 14). Vaughn est égal au gradient potentiel en ce point, pris avec un signe négatif :

Dans l'espace trivial, la formule (29) apparaît

(30)

Directement, le vecteur montre directement la plus grande croissance de potentiel. Ainsi, le vecteur de l'intensité du champ électrique avant de se redresser avec la plus grande variation de potentiel possible.

Jusqu'à (29) exactement, la tension peut être mesurée en volts divisés par mètre : .

Les surfaces équipotentielles sont des surfaces sur lesquelles tous les points ont le même potentiel. Ces surfaces doivent être entièrement réalisées pour que la différence de potentiels entre les surfaces soit la même. Ensuite, en fonction de la densité des surfaces équipotentielles, on peut juger des valeurs de l'intensité du champ en différents points. L'ampleur de la tension est plus grande là où il y a souvent des surfaces équipotentielles. Comme une crosse, une image bidimensionnelle d’un champ électrostatique est pointée vers bébé 2.

Perpendiculaire à la surface équipotentielle. De plus, nous déplaçons la normale à la surface équipotentielle sans changer le potentiel. Et ici et de la formule (21) il s'ensuit que . De plus, le vecteur de redressement de la normale est égal au changement de potentiel.

Opération élémentaire qui est affectée par une force F lorsqu'une charge électrique ponctuelle est déplacée d'un point du champ électrostatique à un autre chemin, au-delà des directions correspondantes.

de - couper entre le vecteur force F et directement jusqu'au manche. Si le robot est influencé par des forces externes, alors dA0. En intégrant l'expression restante, il est clair que le robot contre les forces de champ lors du déplacement de la charge de test du point « a » au point « b » est plus

de - Force coulombienne, qui agit sur la charge d'essai au point cutané du champ avec la tension E. Todi du robot

Laissez la charge se déplacer dans le champ de charge q du point « a », éloigné de q sur le support jusqu'au point « b », éloigné de q sur le support (Fig. 1.12).

Comme le montre le petit, il est impossible de

Comme nous l'avons dit plus haut, le travail des forces du champ électrostatique, qui agit contre les forces extérieures, est de même ampleur et s'étend au-delà du signe du travail des forces extérieures, également

L'énergie potentielle est une charge dans un champ électrique. Un robot qui est affecté par les forces d'un champ électrique lors du déplacement d'une charge ponctuelle positive q De la position 1 à la position 2, imaginons cela comme un changement d’énergie potentielle pour charger : ,

de W p1 ta W p2 – charge énergétique potentielle q aux positions 1 et 2. Avec une petite charge déplacée qà proximité d'un champ créé par une charge ponctuelle positive Q changement d'énergie potentielle

.

Avec charge déplacée en terminaison q Du poste 1 au poste 2, qui se situe sur les tribunes r 1 ta r 2 par charge Q,

Le champ est créé par un système de frais ponctuels Q 1 ,Q 2 ¼, Q n, alors le changement d'énergie potentielle pour charger q dont le domaine :

.

Vous pouvez utiliser des formules pour savoir uniquement changementénergie potentielle d'une charge ponctuelle q, mais pas l'énergie potentielle elle-même. Pour déterminer l'énergie potentielle, il faut déterminer en quel point du champ la valeur est égale à zéro. Pour l'énergie potentielle d'une charge ponctuelle q, qui se trouve dans le champ électrique créé par une autre charge ponctuelle Q, annulable

,

de C- Plutôt calme. Laissez l'énergie potentielle atteindre zéro à un niveau de charge infiniment grand Q(à r® ¥), alors il est stable C= 0 et la face avant devient plus visible

Dans ce cas, l’énergie potentielle est définie comme robot déplaçant une charge par les forces de champ de ce point vers un point infiniment éloigné.Le champ électrique créé par un système de charges ponctuelles a une énergie potentielle pour la charge q:

.

Énergie potentielle du système d'injection ponctuelle. Un champ électrostatique possède une énergie potentielle due à l’interaction des charges. Laissez l'espace avoir un système de frais ponctuels Qi(je = 1, 2, ... ,n). Énergie d'interaction mutuelle de tous n les frais sont affectés à la relation

,

de r ij - se trouvent entre les charges conductrices et la connexion est établie de telle manière que l'interaction entre chaque paire de charges soit terminée une fois.

Potentiel de champ électrostatique. Le champ de force conservateur peut être décrit non seulement par une fonction vectorielle, mais une description équivalente de ce champ peut être obtenue en définissant une valeur scalaire similaire en chaque point. Pour un champ électrostatique de cette ampleur є potentiel de champ électrostatique, qui est définie comme la contribution de l'énergie potentielle à la charge d'essai qà la valeur de la charge, j = W P / q Il est clair que le potentiel est numériquement égal à l’énergie potentielle qui contient une seule charge positive en ce point du champ. L'unité de potentiel est le Volt (1 V).

Potentiel de champ d'une charge ponctuelle Q en milieu isotrope homogène à pénétration diélectrique e :

Le principe de superposition. Le potentiel est une fonction scalaire pour laquelle le principe de superposition est valable. Donc pour le potentiel de terrain d'un système de redevances ponctuelles Q 1, Q 2 ¼, Q n maєmo

,

de r je- se placer devant un point de champ qui a un potentiel j, pour charger Qi. Si la charge est suffisamment répartie sur l’étendue, alors

,

de r- Se placer devant le volume élémentaire d X, d oui, d z pointer ( X, oui, z), où le potentiel est déterminé ; V- Obsédé par l'espace dans lequel la charge est distribuée.

Potentiel et robot des forces du champ électrique. Sur la base du potentiel donné, on peut montrer que l'effet des forces du champ électrique sur le déplacement d'une charge ponctuelle q d'un point du champ à un autre, l'addition de l'amplitude de la charge à la différence de potentiels aux points de début et d'arrivée du trajet, UNE = q(J1 - j2).
Par analogie avec l'énergie potentielle, il est important de noter qu'en des points infiniment éloignés des charges électriques, le potentiel de champ est égal à zéro, alors les forces du champ électrique fonctionnent lorsque la charge se déplace q du point 1 à l’incohérence peut être considérée comme UN ¥ = q j 1 .
Ainsi, le potentiel en ce point du champ électrostatique est grandeur physique, numériquement égale au robot, qui est affectée par les forces du champ électrique lors du déplacement d'une charge ponctuelle positive d'un point donné du champ vers une distance infinie: j = UN ¥ / q.
Dans de telles situations, le potentiel du champ électrique est initialement déterminé comme grandeur physique, numériquement égale au travail des forces externes contre les forces du champ électrique lors du déplacement d'une charge ponctuelle positive unique de l'incohérence à je vais donner un point . Le sens restant peut être écrit manuellement comme ceci :

U science actuelle Cette technique, surtout lorsqu'elle décrit les phénomènes qui se produisent dans le micromonde, fait souvent référence à une unité de travail et d'énergie, appelée électron-volt(VE). C'est l'effet du déplacement d'une charge égale à la charge d'un électron entre deux points avec une différence de potentiel de 1 V : 1 eV = 1,60 10 -19 C 1 V = 1,60 10 -19 J.

Méthode d'impression par points.

Appliquez la méthode statique à la tension et au potentiel du champ électrostatique.

Regardons comment la tension du champ électrostatique est liée, et c'est ce que c'est caractéristique de puissance, le potentiel qui est caractéristique énergétique du champ.

Le travail consiste à déplacer une charge électrique positive d'un point unique d'un point du champ vers un autre axe derrière l'esprit, de sorte que les points tournent pour atteindre près de un i x 2 -x 1 = dx relatif E x dx. Ce robot lui-même est plus cher que φ 1 -φ 2 =dφ. Après avoir fait correspondre les formules incriminées, écrivons
(1)

où le symbole de l’approche privée souligne que la différenciation se produit encore moins. Après avoir répété ce marquage pour les axes y et z, on retrouve le vecteur E:

de je, j, k- Vecteurs uniques d'axes de coordonnées x, y, z.
La valeur du dégradé vibre, donc
soit (2)

puis des tensions E les champs sont relatifs au gradient potentiel avec un signe moins. Signe moins pour parler de ceux qui ont un vecteur de stress E champs dirigés vers aucun changement de potentiel.
Pour une représentation graphique du potentiel de division du champ électrostatique, comme chaque champ a une gravité, surfaces équipotentielles- En surface, en tous points où le potentiel φ est encore significatif.
Puisque le champ est créé par une charge ponctuelle, son potentiel est défini par la formule du potentiel de champ d'une charge ponctuelle, φ = (1/4πε 0)Q/r. Ainsi, les surfaces équipotentielles dans ce cas sont des sphères concentriques avec un centre dans une charge ponctuelle. De plus, les lignes de tension d’une charge ponctuelle sont des lignes droites radiales. Lignes de tension moyennes pour une charge ponctuelle perpendiculaire surfaces équipotentielles.
Les lignes de contraintes sont toujours perpendiculaires aux surfaces équipotentielles. Certes, tous les points de la surface équipotentielle ont le même potentiel, donc lorsque la charge se déplace sur la surface, elle est égale à zéro, donc les forces électrostatiques qui agissent sur la charge sont alors redressées perpendiculairement aux surfaces vipotentielles. Alors, vecteur E toujours perpendiculaire aux surfaces équipotentielles, puis les lignes du vecteur E perpendiculaire à toute la surface.
Les surfaces équipotentes proches de la charge cutanée et du système de charge cutanée peuvent être réalisées sans traitement. Veuillez vous assurer qu'ils sont effectués de manière à ce que les différences de potentiels entre deux surfaces équipotentielles soient égales. Par conséquent, la densité des surfaces équipotentielles caractérise précisément l’intensité du champ en différents points. Là où la surface est plus dense, l’intensité du champ est plus grande.
De plus, connaissant l'expansion de la ligne de tension du champ électrostatique, nous pouvons dessiner les surfaces équipotentielles et, cependant, derrière l'expansion des surfaces équipotentielles que nous connaissons, nous pouvons découvrir au point cutané du champ la directe et le module de la tension et des champs. En figue. 1 à titre d'exemple d'indications, le type de lignes de tension (lignes pointillées) et de surfaces équipotentielles (lignes pleines) des champs d'une charge électrique de point positif (a) et d'un cylindre métallique chargé, qui dépasse à une extrémité, et sur le d'autre part - une dépression (b).

Théorème de Gaus.

Le flux est le vecteur de contrainte. Théorème de Gaus. L'application du théorème de Gauss à l'expansion des champs électrostatiques.

Le flux est le vecteur de contrainte.
Le nombre de lignes du vecteur E qui pénètrent dans la surface S est appelé flux du vecteur contrainte N E .

Pour calculer le flux du vecteur E, il faut diviser l'aire S en carrés élémentaires dS, dans lesquels le champ sera uniforme (Fig. 13.4).

Le flux de tension à travers un tel maidan élémentaire est cohérent avec ce qui précède (Fig. 13.5).

dé-coupe entre la ligne électrique et la normale au Maidan dS ; - projection du dS maidan sur le plan perpendiculaire aux lignes électriques. Ensuite, le flux d'intensité de champ à travers toute la surface du Maidan S est plus moderne

Nous retirons tout le volume en le plaçant au milieu de la surface S sur des cubes élémentaires du type montré sur la Fig. 2.7. Les faces de tous les cubes peuvent être divisées en faces extérieures, proches de la surface. S et les internes, qui ne se croisent qu'avec de petits cubes. Réduisez les cubes afin que les bords extérieurs créent avec précision la forme de la surface. Flux vectoriel un à travers la surface du cube élémentaire de la peau

,

et le filet coule à travers les cubes de moustache, qui V,є

(2.16)

Jetons un coup d'œil à la somme des flux qui entrent dans le flux restant. d F à travers la peau des cubes élémentaires. Évidemment, il y a un flux de vecteur dans cette somme un à travers la peau depuis les bords intérieurs, la fille partira.

Il y a alors un nouveau flux à travers la surface S=S 1 +S 2 sommes supplémentaires des flux passant par les bords extérieurs uniquement, le reste de la somme des flux passant par le bord intérieur sera nul. En suivant l'analogie, vous pouvez créer une convolution afin que tous les membres de la somme qui sont connectés aux membres internes, sur le côté gauche de la ligne (2.16), soient raccourcis. Puis, passant des dimensions élémentaires des cubes de la sommation à l'intégration, on exclut l'expression (2.15), où l'intégration s'effectue sur la surface qui enferme les matériaux.

Remplacer l'intégrale de surface dans (2.12) par l'intégrale volumétrique de la théorie d'Ostrogradsky-Gauss

Imaginons la charge totale comme une intégrale de la densité volumique derrière la charge

Alors nous rejetons cette expression

La sélection d'une relation peut être conclue pour toute obligation choisie V. Cela peut être moins vrai car l’importance des fonctions intégrales du point cutané reste la même. Todi peut être écrit

(2.17)

Le reste est exprimé par le théorème de Gaus sous forme différentielle.

1. Champ de zone non croisée uniformément chargée. La zone infinie est chargée à partir d'une constante épaisseur de la surface+σ (σ = dQ/dS – charge qui tombe sur une unité de surface). Les lignes de tension sont perpendiculaires à ce plan et à la direction qui part de celui-ci vers les côtés de la peau. Considérons un cylindre à surface fermée dont la base est parallèle à la surface de chargement, et l'ensemble lui est perpendiculaire. Puisque les cylindres sont parallèles aux lignes d'intensité de champ (cos = 0), alors le flux du vecteur de contrainte à travers la surface du cylindre est égal à zéro et le flux de retour à travers le cylindre est égal au flux total et à travers la base. (les plans des bases sont égaux et pour la base E n va de pair avec E), c'est plus de 2ES. La charge placée au milieu de la surface cylindrique formée est égale à S. D'après le théorème de Gaus, 2ES=σS/ε 0, étoiles

De la formule (1), il s'ensuit que E ne se trouve pas sous la surface du cylindre, donc l'intensité du champ à n'importe quelle distance est égale au module, en d'autres termes, le champ d'une zone uniformément chargée uniformément.

2. Champ de deux plans parallèles chargés différemment(Fig.2). Supposons que les surfaces de charge soient uniformément différentes selon le signe des charges avec des intensités de surface de +σ et –σ. Le champ de telles surfaces sera considéré comme une superposition des champs créés à partir des surfaces. Les flèches du haut indiquent le champ d'une zone chargée positivement, les flèches du bas une zone chargée négativement. Les gauchers et les droitiers sont visibles depuis les plans de champ (des fragments de la ligne de tension sont dirigés les uns vers les autres), d'où l'intensité du champ E = 0. Dans la zone située entre les plans E = E + + E - (E + et E - se trouvent dans la formule (1)), la contrainte résultante

De plus, l'intensité de champ résultante dans la zone située entre les plans est décrite par l'emplacement (2), et la position de la zone entourée par les plans est égale à zéro.

3. Champ d'une surface sphérique uniformément chargée. Une surface sphérique de rayon R avec une charge brûlante Q est chargée également de épaisseur de la surface+? Parce que la charge de distribution est uniforme sur toute la surface ; le champ qu'elle crée a une symétrie sphérique. Les lignes de contrainte sont ensuite redressées radialement (Fig. 3). Dessinons une sphère de rayon r, qui est le centre de la sphère chargée. Puisque r>R,ro au milieu de la surface consomme toute la charge Q créée par le champ et, selon le théorème de Gaus, 4πr 2 E = Q/ε 0, les étoiles

(3)

Lorsque r>R, le champ passe de r à la même loi que pour une charge ponctuelle. Le calendrier d'occupation E vid r est présenté sur la Fig. 4. Yaksho r" 4. Champ d'une coulée chargée volumétriquement. Liquide de refroidissement de rayon R provenant d'une charge de feu Q de charges égales à épaisseur volumétriqueρ (ρ = dQ/dV – charge qui facture une unité). En regardant la mesure de symétrie, similaire au point 3, on peut conclure qu'à partir de la force du champ de posture, on obtiendra le même résultat que dans le cas (3). Au milieu du refroidisseur, l’intensité du champ sera différente. Sphère au rayon r"

De plus, l'intensité du champ d'un noyau uniformément chargé est décrite par la formule (3), et au milieu de celle-ci, elle change linéairement à partir de la colonne montante r " de manière cohérente avec le dépôt (4). Le tracé du dépôt E dans r pour le type de lecture considéré dans la Fig.
5. Champ d'un cylindre non asymétrique chargé uniformément (filetage). Un cylindre sans fin de rayon R (Fig. 6) est chargé uniformément de épaisseur linéaireτ (τ = –dQ/dt charge, ce qui ajoute une unité de dozhin). Il est important d'équilibrer la symétrie afin que les lignes de tension soient dirigées le long des rayons des coupes circulaires du cylindre avec la même densité de tous les côtés le long de l'axe du cylindre. Pensons à la façon dont un cylindre coaxial à surface fermée de rayon r et de hauteur je. Flux vectoriel Eà l'extrémité du cylindre coaxial est égal à zéro (l'extrémité de la ligne de contrainte est parallèle) et à l'autre surface est égal à 2πr je E. Théorème de Vikorist et Gaus, pour r>R 2πr je E = τ je/ε 0 , étoiles

Yakscho r

Dipôle électrique.

Caractéristiques d'un dipôle électrique. Champ dipolaire. Dipôle dans un champ électrique.

La combinaison de deux charges ponctuelles égales, de grandeur variable, q, réparties sur un niveau donné dans un sens à la fois, petites dans le même niveau à partir du point du champ, qui peut être considérée comme un dipôle électrique. (Fig. 13.1)

C'est ce qu'on appelle le moment dipolaire. La ligne droite qui relie les charges s’appelle un dipôle. Le moment du dipôle est déterminé en se redressant le long de l'axe du dipôle à la charge positive.

Pour chaque charge dans un champ électrique, il existe une force qui peut déplacer cette charge. Calculez pour le robot A le mouvement d'une charge ponctuelle positive q du point O au point n, qui est influencé par les forces du champ électrique de la charge négative Q. Selon la loi de Coulomb, la force qui déplace la charge est variable et égale

Tenez-vous entre les charges.

; Ce viraz peut être supprimé comme ceci

La valeur est l'énergie potentielle W de la charge en un point donné du champ électrique :

Le signe (-) montre que lorsque la charge est déplacée par le champ, l'énergie potentielle change et est transférée au robot de déplacement.

La taille est égale à l’énergie potentielle d’une seule charge positive (q=+1), appelée potentiel de champ électrique.

Todi

Ainsi, la différence des potentiels de deux points du champ est égale à la force du champ provenant du déplacement d'une seule charge positive d'un point à l'autre.

Le potentiel d’un point de champ électrique est basé sur le mouvement d’une seule charge positive de ce point vers l’infini.

Une unité - Volt = J/C

Le processus de déplacement d'une charge dans un champ électrique dépend de la forme du chemin, dépendant uniquement de la différence entre les potentiels de l'oreille et les extrémités du chemin.

La surface sur laquelle tous les points ont le même potentiel est appelée équipotentielle.

L’intensité du champ est une caractéristique de force et le potentiel est une caractéristique d’énergie.

La relation entre l'intensité du champ et son potentiel est exprimée par la formule

,

Le signe (-) du raisonnement est que l'intensité du champ est droite lorsque le potentiel diminue et lorsque le potentiel augmente.

5. Vikoristannya du champ électrique en médecine.

Franklinisation, Ou encore une « douche électrostatique », ou une méthode thérapeutique, dans laquelle le corps d'une personne malade ou son environnement est soumis à l'infusion d'un champ électrique stationnaire à haute tension.

Le champ électrique constant pendant la procédure halal peut atteindre 50 kV, avec une perfusion locale de 15 à 20 kV.

Le mécanisme de l'action curative. La procédure de franklinisation est réalisée de telle manière que la tête du patient ou une autre partie du corps soit placée sur l'une des plaques du condensateur, ainsi que l'autre électrode, suspendue au-dessus de la tête, ou placée au-dessus de l'endroit à la distance 6 -10cm. Lorsqu'une haute tension est injectée sous les têtes fixées sur l'électrode, l'ionisation de l'air se produit en raison de la création d'aéroions, d'ozone et d'oxydes d'azote.

L'inhalation d'ozone et d'aéroions déclenche la réaction de la barrière du navire. Après un spasme vasculaire de courte durée, une dilatation des capillaires se produit dans les tissus superficiels et profonds. En conséquence, les processus métaboliques et trophiques sont réduits et, en raison des lésions tissulaires, les processus de régénération et le renouvellement des fonctions sont stimulés.

En raison de l'augmentation du flux sanguin, de la normalisation des processus métaboliques et de la fonction nerveuse, il existe une modification des maux de tête, une augmentation de la pression artérielle, une augmentation du tonus vasculaire et une augmentation du pouls.

La Franklinisation est indiquée pour les troubles fonctionnels du système nerveux

Appliquer à la résolution de problèmes

1. Lors de l'utilisation de la machine de franklinisation, 500 000 aéroions légers sont créés dans 1 cm 3 d'air. Calculez la quantité d'ionisation nécessaire pour créer 225 cm 3 du même nombre d'aéroions par heure de séance de traitement (15 minutes). Le potentiel d'ionisation des molécules dans l'air est de 13,54 V, considérons attentivement le même gaz.

- potentiel d'ionisation, A - robot d'ionisation, nombre N d'électrons.

2. Lors d'un bain avec une douche électrostatique, une différence de potentiel de 100 kV est appliquée aux électrodes de la machine électrique. Cela signifie que la quantité de charge qui passe entre les électrodes au cours d'une procédure de traitement est claire et que l'intensité du champ électrique auquel le robot fonctionne est de 1 800 J.

Zvidsi

Dipôle électrique en médecine

Conformément à la théorie d'Eithoven, qui sous-tend l'électrocardiographie, le cœur est un dipôle électrique, se développant au centre du tricullus équilatéral (tricullus d'Eithoven), dont le sommet peut être mentalement considéré,

ce qu'il y a dans la main droite, la main gauche et le nez gauche.

Au cours de l'heure du cycle cardiaque, la position du dipôle près de l'espace et le moment dipolaire changent. Faire varier la différence de potentiels entre les sommets du tricumus d'Eitthoven permet de calculer la relation entre les projections du moment dipolaire du cœur sur les côtés du tricutus de la manière suivante :

Les tensions connues U AB , U BC , U AC peuvent être calculées comme dipôle des orientations le long des côtés du tricupus.

En électrocardiographie, la différence de potentiels entre deux points du corps (entre les sommets du tricullus d’Eythoven) est appelée sortie.

L'enregistrement de la différence de potentiel entre les dérivations est proprement appelé électrocardiogramme.

La localisation géométrique du point final du vecteur du moment dipolaire sous l'heure du cycle cardiaque est appelée cardiogramme vectoriel.

Conférence n°4

Boîtes de contact

1. Contacter la différence de potentiels. Les lois de Volta.

2. Thermoélectrique.

3. Thermocouple, utilisé en médecine.

4. Potentiel de paix. Le potentiel a été élargi.

1. Lorsque différents métaux sont étroitement liés, une différence de potentiel apparaît entre eux, qui doit être stockée uniquement en fonction de leur stockage chimique et de leur température (première loi de Volti).

Cette différence de potentiels est appelée contact.

Afin de retirer le métal du métal, l’électron doit lutter contre les forces de gravité exercées sur le métal. Ce processus est appelé processus de libération d’électrons du métal.

On met en contact deux métaux différents 1 et 2, pour que le robot sorte A 1 et A 2, et A 1< A 2 . Очевидно, что свободный электрон, попавший в процессе теплового движения на поверхность раздела металлов, будет втянут во второй металл, так как со стороны этого металла на электрон действует большая сила притяжения (A 2 >Un 1). De plus, par le contact des métaux, il y a un « pompage » d'électrons libres du premier métal vers l'autre, avec pour résultat que le premier métal est chargé positivement, l'autre négativement. La différence de potentiels qui en résulte crée un champ électrique de force E, qui empêche un « pompage » supplémentaire des électrons et les bloque complètement lorsque le robot déplace l'électron au-delà du cadre de la zone de contact. Et les potentiels deviendront la même différence entre les sorties :

(1)

Voyons maintenant que deux métaux en contact avec A 1 = A 2 ont des concentrations différentes d'électrons forts n 01 >n 02. Cela semblera plus important que le transfert d’électrons libres d’un métal à un autre. Grâce à la guerre, le premier métal devient chargé positivement, l'autre négativement. Il n’y a pas de différence de potentiel entre les métaux, ce qui empêche le transfert d’électrons. La différence de potentiels qui en résulte est indiquée par :

, (2)

de la poste k-postijna Boltzmann

En raison du contact des métaux, qui fait varier à la fois le rendement et la concentration d'électrons libres du r.p.p. h (1) i (2) plus cher

(3)

Il est facile de montrer que la somme des différences de potentiel de contact des conducteurs connectés successivement est la même que la différence de potentiel de contact précédente créée par les conducteurs d'extrémité et se situe entre les conducteurs intermédiaires.

Cette situation est appelée une autre loi de Volti.

Puisque les conducteurs d'extrémité sont maintenant directement connectés, la différence de potentiels qui existe entre eux est compensée par la différence égale de potentiels qui se produit dans les contacts 1 et 4. Par conséquent, .p. ne crée pas de flux dans une boucle fermée de conducteurs métalliques qui maintiennent la même température.

2. Thermoélectrique- C'est l'étendue de la différence de potentiel de contact en fonction de la température.

Une lance fermée pliable composée de deux conducteurs métalliques différents 1 et 2. Les températures des contacts a et b sont subtilement différentes T a > T b . Todi, avec la formule (3), c.r.p. Le chaud dort plus, le froid en a moins :

Il en résulte une différence de potentiel entre les jonctions a et b.

C'est ce qu'on appelle la force thermo-électrodestructrice, et dans une lancette fermée sous le strum I. Correspondant à la formule (3), elle est éliminée

De pour la peau à vapeur pour les métaux

3. Le court-circuit des lancettes des conducteurs, qui crée un écoulement dû au changement de température des contacts entre les conducteurs, est appelé thermocouple.

De la formule (4), il résulte que la puissance thermoélectrique d'un thermocouple est proportionnelle à la différence de température des jonctions (contacts).

La formule (4) est également valable pour des températures au-delà de l'échelle Celsius :

Un thermocouple peut être utilisé pour mesurer les différences de température. Réglez une jonction au-dessus de 0ºС. C’est ce qu’on appelle le sommeil froid. L'autre jonction est appelée chaude et mourante.

Le thermocouple présente de nombreux avantages par rapport aux thermomètres à mercure : il est sensible, sans inertie, permet de faire varier la température de petits objets, et permet une gradation à distance.

Vibration entre le champ de température du corps humain.

Il est important que la température corporelle d'une personne soit constante, en raison de la dureté du corps, car différentes parties du corps ont des températures différentes et changent en fonction de l'état fonctionnel du corps.

La température de la peau affecte toute la topographie. À la température la plus basse (23-30º), les extrémités distales du nez, le bout du nez et les oreilles sont palpés. La température la plus élevée se situe au niveau de l'aine, de l'entrejambe, du cou, des lèvres et des joues. D'autres parcelles maintiennent une température de 31 à 33,5 ºС.

Chez une personne en bonne santé, la répartition des températures est symétrique le long de la ligne médiane du corps. La violation de cette symétrie et le principal critère de diagnostic de maladie est la méthode de mesure du profil du champ de température à l'aide de dispositifs de contact : un thermocouple et un support de thermomètre.

4 . La membrane superficielle de la cellule n’est cependant pas perméable aux différents ions. De plus, la concentration des éventuels ions actifs provenant des différents côtés de la membrane au milieu de la membrane favorise le stockage des ions le plus favorable possible. Ces facteurs conduisent à l'apparition dans le tissu, qui fonctionne normalement, de la différence de potentiels entre le cytoplasme et l'extra moyen (potentiel silencieux).

Lorsque la différence de potentiel entre la cellule et le milieu environnant est réveillée, le potentiel d'action qui se développe dans les fibres nerveuses est affecté.

Le mécanisme d'augmentation du potentiel de la fibre nerveuse est considéré comme analogue à l'augmentation de la fibre électromagnétique le long de la ligne bifilaire. Cependant, de cette analogie émergent les principes de sublimité.

Le flux électromagnétique, en expansion au milieu, s'affaiblit, des fragments de son énergie se dissipent, se transformant en énergie de perturbation moléculaire-thermique. La source d'énergie du circuit électromagnétique est aussi un générateur : un générateur, une étincelle, etc.

Le son de l'éveil ne disparaît pas car il prend de l'énergie au centre même dans lequel il se dilate (l'énergie de la membrane chargée).

Ainsi, une augmentation du potentiel de la fibre nerveuse est obtenue sous forme d'autoxyle. Le milieu actif est constitué par les cellules actives.

Appliquer à la résolution de problèmes

1. Lorsque le profil du champ de température à la surface du corps d'une personne est déterminé, un thermocouple avec un support r 1 = 4 Ohm et un galvanomètre avec un support r 2 = 80 Ohm sont testés ; I=26 µA pour la différence des températures de jonction ºC. Pourquoi le thermocouple est-il supérieur ?

L'énergie thermoélectrique produite dans un thermocouple est ancienne

(1) de thermocouples, - la différence de températures des jonctions.

La loi d'Ohm pour le Lanzug de U est considérée comme celle du yak. Todi

Conférence n°5

Électromagnétisme

1. La nature du magnétisme.

2. Interaction magnétique des flux dans le vide. La loi d'Ampère.

4. Discours dia-, para-feromagnétique. Pénétration magnétique et induction magnétique.

5. Pouvoir magnétique des tissus du corps.

1 . Autour des charges électriques qui s'effondrent (strums), un champ magnétique apparaît, ce qui permet à ces charges d'interagir avec des charges magnétiques ou autres charges électriques qui s'effondrent.

Un champ magnétique est un champ de force représenté par des lignes de champ magnétique. Lorsqu'elles sont remplacées par les lignes électriques du champ électrique, les lignes électriques magnétiques sont toujours fermées.

Le pouvoir magnétique de la parole est formé par des sons circulaires élémentaires dans les atomes et les molécules de cette parole.

2 . Interaction magnétique des flux dans le vide. La loi d'Ampère.

L'interaction magnétique des ruisseaux s'est réalisée à l'aide de contours roses et tremblants. L'ampère est réglé de manière à ce que l'amplitude de la force d'interaction de deux petites sections de conducteurs 1 et 2 entre les strums soit proportionnelle aux deux sections, la force des struma I 1 et I 2 dans celles-ci et à l'arrière soit proportionnelle au carré de la section r entre les sections nkami :

Il était clair que la capacité de la première parcelle à s'écouler sur une autre parcelle en raison de son gel est proportionnelle aux sinus des cutives et.

Lorsqu’une charge est déplacée dans un champ électrostatique, elle agit sur

la charge est la force coulombienne qui affecte le robot. Laissez la charge q 0 >0 se déplacer du champ à la charge q>0 d'un point à un point U le long d'une longue trajectoire (Fig. 2.1). À q 0 il existe une force coulombienne

Avec une charge élémentaire déplacée d je Cette force opère, où a - kut entre les vecteurs i. Valeur d je cosa=dr est la projection du vecteur force directe. Ainsi, dA = Fdr, . La quantité totale de travail nécessaire pour déplacer une charge du point C est déterminée par l'intégrale, où r 1 et r 2 - ajoutent la charge q aux points C et B. La formule montre que le travail qui se produit lorsqu'une charge électrique q 0 est déplacé dans un champ avec une charge ponctuelle q, ne se situent pas en dessous de la forme de la trajectoire du mouvement, mais se situent uniquement aux extrémités et aux points extrêmes du mouvement.

Le domaine qui satisfait l'esprit est le potentiel. Eh bien, le champ électrostatique d'une charge ponctuelle est Potentiellement pas, et d'une nouvelle manière - conservateur.

Si l'on charge q et q 0 de même signe, alors le travail des forces sera positif lorsqu'elles sont visibles et négatif lorsqu'elles sont proches. Puisque les charges q et q 0 sont différentes, alors les forces gravitationnelles seront positives lorsqu'elles sont proches et négatives lorsqu'elles sont éloignées.

Supposons que le champ électrostatique dans lequel se déplace la charge q 0 soit créé par le système de charges q 1, q 2, ..., q n. Eh bien, à q 0 il y a des forces indépendantes , La même somme vectorielle est égale les unes aux autres. Le travail A est égal à la même somme algébrique des forces de l'entrepôt, où r je 1 et r je 2 - Charbon et zones d'extrémité entre les charges q je et q 0 .