Podruchnik Procédés thermiques non renouvelables. Une autre loi de la thermodynamique. Concepts d'entropie Caractère non renouvelable des processus thermiques

La loi de conservation de l'énergie est vraie selon laquelle une grande quantité d'énergie pour tout processus est perdue sans changement. Mais il n’y a rien à dire sur les transformations énergétiques possibles.

Loi de conservation de l'énergie ne protège pas processus comme avant ne sont pas inclus :

Chauffer un corps plus chaud avec un corps plus froid ;

Dès que le pendule oscillera, je deviendrai calme ;

Ramasser du sable près de la cheminée.

Les processus dans la nature ont tendance à être simples. Dans le cas d’une personne malade, la puanteur passera immédiatement, ce qui est impossible. Tous les processus dans la nature ne sont pas négociables(Ancientité et mort des organismes).

Non négociable Le processus peut être appelé un tel processus, dont la passerelle ne peut se dérouler que comme l'un des processus de pliage. Mimovilnimi Ce sont les processus qui s'effectuent sans ajout de corps externes, et donc sans modification de ces corps).

Le processus de transition d'un système d'un niveau à un autre, qui peut s'effectuer au détour d'une même séquence de niveaux intermédiaires, est appelé loups-garous. Dans ce cas, le système lui-même et les corps extraterrestres tournent complètement vers la position de sortie.

Une autre loi de la thermodynamique indique directement les transformations énergétiques possibles et détermine ainsi l'irréversibilité des processus dans la nature. Dans la mise en place d'un moyen de clarifier complètement les derniers faits.

Formule de R. Clausius : il est impossible de transférer la chaleur du froid au chaud dans l'heure qui suit des changements dans les deux systèmes ou dans des corps en excès.

Formule de W. Kelvin : il est impossible de réaliser un tel processus périodique, le seul résultat étant l'extraction de travail pour la quantité de chaleur prélevée sur un noyau.

Un moteur thermique maladroit d’un autre genre donc. un moteur qui fonctionne mécaniquement dans le but de refroidir n’importe quel corps.

Expliquer l’irréversibilité des processus dans la nature peut s’avérer statistiquement (incroyablement) flou.

Il s’agit donc d’un processus mécanique (et non médical) des loups-garous. Invariant (ne change pas) lors du remplacement de t→-t. Semblables aux molécules environnantes de la peau, elles sont également invariantes avant le moment de la transformation, car Se venger sans force, s'allonger dès la montée. Cela signifie que la raison de l'irréversibilité des processus dans la nature est que les corps macroscopiques se produisent encore plus souvent.

Une machine macroscopique est caractérisée par un certain nombre de paramètres thermodynamiques (pression, volume, température…). La machine microscopique est caractérisée par les coordonnées et vitesses (impulsions) spécifiées de toutes les particules qui forment le système. Une station macroscopique peut être réalisée par un grand nombre de stations microscopiques.

De manière significative : N est le nombre de systèmes dans le système, N 1 est le nombre de microstans qui mettent en œuvre ce système, w est la fiabilité de ce système.

Plus il y a de N 1, plus l'homoviralité de ce macrostan est alors grande. Maintenant plus d’une heure, le système sera utilisé chez vous. L’évolution du système est observée depuis les étapes de faible volume jusqu’aux plus avancées. Parce que roc mécanique- quand il y a de l'ordre et que l'énergie thermique est chaotique, alors l'énergie mécanique est transférée en énergie thermique. Lors de l'échange thermique, chaque corps a une température plus élevée (les molécules ont une énergie cinétique moyenne), d'autant moins probable que la température est basse. Par conséquent, le processus d’échange thermique se produit à différentes températures.

Entropie - tranquillité d'esprit. S – entropie.

où k est la constante de Boltzmann. Ce processus révèle la substitution statistique des lois de la thermodynamique. La quantité d’entropie dans tous les processus irréversibles augmente. De ce point de vue de la vie, il y a une lutte constante pour le changement d’entropie. L'entropie est associée à l'information, car Mettez les informations en ordre (comme vous le savez, vous vieillirez vite).

Loup-garou s'appelle un processus qui démontre marchons sur les esprits:

1. Cela peut être fait directement avec deux pro-ulcères ;
2. dans la peau de ce type de maladies, le système et les corps suintants passent par les mêmes zones périnéales ;
3. Après avoir effectué le processus direct et inverse, le système et les corps sortants passent à l'état sortant.

Qu'il existe un processus qui ne satisfasse même aucun de ces esprits, irrévocable.

Ainsi, il est possible de conclure qu'une boule absolument ressort, tombant dans le vide sur une plaque absolument ressort, se retourne après avoir tourné au point de sortie, après avoir parcouru toutes les lignes d'entrejambe au point de virage, comme elle l'a fait lors de la chute. .

Cependant, il n’existe pas de systèmes très conservateurs dans la nature, même si un système réel a une certaine force. Par conséquent, tous les processus réels dans la nature ne sont pas négociables.

Réel procédés thermiques aussi irrévocable.

1. Lors de la diffusion, la concentration vibrante s'effectue spontanément. Le processus de retour lui-même ne se déroule pas : certains gaz, par exemple, ne sont pas séparés en composants de stockage. Eh bien, la diffusion est un processus irréversible.
2. Pour être clair, l’échange de chaleur est également un processus direct à sens unique. Grâce à l’échange thermique, l’énergie est transférée d’elle-même d’un corps à un autre. haute température au corps à basse température. Le processus inverse de transfert de chaleur d’un corps froid à un corps chaud ne se produit pas de lui-même.
3. Le processus de conversion de l’énergie mécanique en énergie interne lors d’un impact ou d’un frottement sans ressort n’est pas négociable.

Or, selon la première loi de la thermodynamique, la rectitude et donc l'irréversibilité des processus thermiques ne s'appliquent pas. La première loi de la thermodynamique exige que la quantité de chaleur dégagée par un corps soit exactement égale à la quantité de chaleur évacuée par l’autre. Et l'axe de la nutrition concerne ceux-ci, de n'importe quel corps, du chaud au froid, et finalement, l'énergie passe, devient privée de pression.

Le caractère direct des processus thermiques réels est indiqué par une autre loi de la thermodynamique, établie par des faits strictement documentés. C'est un postulat. La lecture allemande de R. Clausius a donné la formule suivante une autre loi de la thermodynamique: Il est impossible de transférer la chaleur du froid au chaud sans d'autres changements nocturnes dans les deux systèmes ou dans les corps en excès.

Une autre loi de la thermodynamique montre l’impossibilité de créer un moteur perpétuel d’un type différent. moteur, quel robot robiv bi pour le refroidissement rakhunok de n'importe quel corps.

Élémentaire charge électrique. Deux types de charges électriques. Loi de conservation de la charge électrique. La loi de coulomb. Champ électrique. Tension champ électrique. Les lignes électriques. Superposition de champs électriques.

La charge électrique est une grandeur physique qui caractérise la capacité des particules ou des corps à entrer dans des interactions de force électromagnétique.

La charge électrique est indiquée par des lettres q ou sinon Q.

L'ensemble de tous les faits expérimentaux connus permet de développer les conclusions suivantes :

· Il existe deux types de charges électriques, appelées mentalement positives et négatives.

· Les charges peuvent être transférées (par exemple, lors d'un contact direct) d'un corps à un autre. Hormis la masse corporelle, la charge électrique n’est pas une caractéristique invisible de ce corps. Le même corps, dans des esprits différents, peut porter des charges différentes.

· les mêmes charges s'attirent, des charges différentes s'attirent. Cela démontre également le principe de la subordination des forces électromagnétiques aux forces gravitationnelles. Les forces gravitationnelles sont toujours des forces de gravité.

L'une des lois fondamentales de la nature est établie expérimentalement loi de conservation de la charge électrique .

Dans un système isolé, la somme algébrique des charges de tous les corps devient stationnaire :

Dans les études de Coulomb, il y avait une interaction entre les sacs dont les dimensions étaient bien inférieures à la distance qui les séparait. Une telle charge corporelle est généralement appelée frais ponctuels.

Une charge ponctuelle est le nom donné à un corps chargé dont les dimensions dans l'esprit d'une plante donnée peuvent être obtenues.

Sur la base d'investigations numériques, Coulomb a établi la loi suivante :

Les interactions des charges inébranlables sont directement proportionnelles à l'ajout de modules de charge et sont proportionnelles au carré de la distance qui les sépare :

Les forces d'interaction mutuelle sont soumises à la troisième loi de Newton : les forces d'interaction entre les nouveaux signes de charges et les forces de gravité à différents signes(Fig. 1.1.3). Les interactions de charges électriques non volatiles sont appelées électrostatique ou sinon Koulonovski mutuellement. La section de l'électrodynamique qui implique l'interaction coulombienne est appelée électrostatique .

La loi de Coulomb est valable pour les corps chargés ponctuellement. En pratique, la loi de Coulomb fonctionne bien, puisque les dimensions des corps chargés sont bien inférieures à la distance qui les sépare.

Coefficient k Dans le système SI, veuillez noter dans la vue :

Les preuves montrent que les forces d'interaction coulombiennes sont ordonnées par le principe de superposition.

Si un corps chargé interagit simultanément avec plusieurs corps chargés, alors la force résultante exercée par ce corps est égale à la somme vectorielle des forces agissant sur ce corps du côté des autres corps chargés.

CHAMP ÉLECTRIQUE- Il dort sur une charge électrique, matériellement.
La puissance principale du champ électrique est l’action de la force sur la charge électrique, qui s’y ajoute.
Champ électrostatique- Le champ de charge énergétique indestructible ne change pas avec le temps.
Intensité du champ électrique.- les caractéristiques énergétiques des aliments. des champs.
- c'est le rapport entre la force et le champ qui introduit une charge ponctuelle jusqu'à la valeur de la charge.
- ne réside pas dans l'ampleur de la charge, mais caractérise le champ électrique !

Vecteur de tension directe
évite la direction du vecteur force, qui est une charge positive, et la direction de la force, qui est une charge négative.

En tout point du champ, la contrainte est toujours redressée en une ligne droite qui relie ce point à q0.

Loup-garou s'appelle un processus qui suggère à l'esprit du jour :

1. Cela peut être fait directement avec deux pro-ulcères ;
2. dans la peau de ce type de maladies, le système et les corps suintants passent par les mêmes zones périnéales ;
3. Après avoir effectué le processus direct et inverse, le système et les corps sortants passent à l'état sortant.

Qu'il existe un processus qui ne satisfasse même aucun de ces esprits, irrévocable.

Ainsi, il est possible de conclure qu'une boule absolument ressort, tombant dans le vide sur une plaque absolument ressort, se retourne après avoir tourné au point de sortie, après avoir parcouru toutes les lignes d'entrejambe au point de virage, comme elle l'a fait lors de la chute. .

Cependant, il n’existe pas de systèmes très conservateurs dans la nature, même si un système réel a une certaine force. Par conséquent, tous les processus réels dans la nature ne sont pas négociables.

Réel procédés thermiques aussi irrévocable.

1. Lors de la diffusion, la concentration vibrante s'effectue spontanément. Le processus de retour lui-même ne se déroule pas : certains gaz, par exemple, ne sont pas séparés en composants de stockage. Eh bien, la diffusion est un processus irréversible.
2. Pour être clair, l’échange de chaleur est également un processus direct à sens unique. À la suite d’un échange thermique, l’énergie est transférée d’elle-même d’un corps à température plus élevée à un corps à température plus basse. Le processus inverse de transfert de chaleur d’un corps froid à un corps chaud ne se produit pas de lui-même.
3. Le processus de conversion de l’énergie mécanique en énergie interne lors d’un impact ou d’un frottement sans ressort n’est pas négociable.

Or, selon la première loi de la thermodynamique, la rectitude et donc l'irréversibilité des processus thermiques ne s'appliquent pas. La première loi de la thermodynamique exige que la quantité de chaleur dégagée par un corps soit exactement égale à la quantité de chaleur évacuée par l’autre. Et l'axe de la nutrition concerne ceux-ci, de n'importe quel corps, du chaud au froid, et finalement, l'énergie passe, devient privée de pression.

Le caractère direct des processus thermiques réels est indiqué par une autre loi de la thermodynamique, établie par des faits strictement documentés. C'est un postulat. La lecture allemande de R. Clausius a donné la formule suivante une autre loi de la thermodynamique: Il est impossible de transférer la chaleur du froid au chaud sans d'autres changements nocturnes dans les deux systèmes ou dans les corps en excès..

Une autre loi de la thermodynamique montre l’impossibilité de créer un moteur perpétuel d’un type différent. moteur, quel robot robiv bi pour le refroidissement rakhunok de n'importe quel corps.

Littérature

Aksenovich L. A. Physique au lycée : Théorie. Zavdannya. Test : Navch. Un guide pour les installations qui assureront le retrait de la fermeture éclair. seredovishch, illumination / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino ; Par éd. KS Farino. – Mn. : Adukatsiya i vikhovuvannya, 2004. – P. 161-162.

La première loi de la thermodynamique - la loi de conservation de l'énergie pour les processus thermiques - établit des liens entre la quantité de chaleur Q par un système supprimé, par un changement Δ Uїї énergie interne et travail UN, à fond sur les corps extérieurs :

Q = Δ U + UN.

Selon cette loi, l’énergie ne peut être ni créée ni détruite ; Il se transfère d'un système à un autre et se transforme d'une forme à une autre. Les processus qui violent la première loi de la thermodynamique n'ont jamais été craints.

La première loi de la thermodynamique n’établit pas directement les processus thermiques. Cependant, comme le montrent les faits, de nombreux processus thermiques peuvent se produire dans une seule direction. Ces processus sont appelés irrévocable . Par exemple, lorsqu’il y a un contact thermique entre deux corps à des températures différentes, le flux de chaleur va directement du corps chaud vers le corps froid. Il n’y a aucune crainte du processus éphémère de transfert de chaleur d’un corps à basse température à un corps à haute température. De plus, le processus d’échange thermique à la fin de la différence de température n’est pas négociable.

Loups-garous Les processus sont les processus de transition d'un système d'un niveau d'importance à un autre, qui peuvent être réalisés dans le sens inverse à travers la même séquence de niveaux intermédiaires. Dans ce cas, le système lui-même et les corps extraterrestres tournent vers la position de sortie.

Les processus au cours desquels le système perd progressivement son équilibre sont appelés quasi-statique. Tous les processus quasistatiques sont des loups-garous. Tous les processus de rotation sont quasi statiques.

Si le corps de travail d'un moteur thermique est mis en contact avec un réservoir de chaleur dont la température reste constante pendant le processus d'échange thermique, alors le seul processus inverse sera un processus isotherme quasi statique qui se produit à une différence de température infiniment petite. corps de travail et réservoir. Grâce à la présence de deux réservoirs thermiques de températures différentes, le procédé peut être réalisé sur deux parcelles isothermes. Puisque le processus adiabatique peut également s'effectuer dans les deux sens (compression adiabatique et expansion adiabatique), alors un processus circulaire composé de deux isothermes et de deux adiabatiques (cycle de Carnot) est un seul processus circulaire inverse, auquel cas ou à rapprocher en contact thermique uniquement avec deux réservoirs thermiques. La décision des processus circulaires, réalisés avec deux réservoirs thermiques, est inexistante.

Ne sont pas négociables les processus de transformation du travail mécanique avec l'énergie interne du corps par friction, les processus de diffusion dans les gaz et les liquides, les processus de mélange de gaz par la présence de différences de cobalt dans les vices, etc. Les processus inverses sont une idéalisation des processus réels.

La première loi de la thermodynamique ne permet pas de distinguer les processus inverses des processus inévitables. Il met simplement l'accent sur le processus thermodynamique de bilan énergétique et rien à dire sur ceux qui sont capables de réaliser un tel processus. Le flux direct des processus est établi par une autre loi de la thermodynamique. Vous pourrez peut-être formuler ce qui suit : clôture sur les types de chansons de processus thermodynamiques.

Le physicien anglais W. Kelvin a accouché en 1851. C'est la formulation d'une autre loi :

Un moteur thermique fonctionnant de manière cyclique présente un processus intraitable dont le seul résultat est le transfert vers le fonctionnement mécanique de toute la chaleur captée à partir d'un seul réservoir de chaleur.

Le moteur thermique hypothétique auquel un tel processus se produirait est appelé « un moteur éternel d'un genre différent " Dans les esprits terrestres, une telle machine pourrait collecter l'énergie thermique, par exemple, de l'Océan de Lumière et la transformer en travail. La masse d'eau dans l'océan léger deviendrait environ 1 021 kg, et lorsqu'elle serait refroidie d'un degré, une grande quantité d'énergie serait observée (≈ 1 024 J), équivalente au déversement complet de 1 017 kg de vugill. L’énergie qui vibre rapidement sur Terre est environ 104 fois moindre. Ainsi, « l’éternel moteur d’une autre sorte » ne serait pour l’humanité rien de moins que « l’éternel moteur de la première espèce », la défense de la première loi de la thermodynamique.

Le physicien allemand R. Clausius a donné une autre formulation une autre loi de la thermodynamique :

Un processus intraitable, dont le seul résultat était le transfert d'énergie par échange de chaleur d'un corps à basse température vers un corps à température plus élevée.

Il est important de noter que la formulation d’une autre loi de la thermodynamique est offensante équivalent. Il suffit de le laisser passer, par exemple, pour que la chaleur puisse spontanément (c'est-à-dire sans gaspillage) robots externes) en transférant de la chaleur d’un corps froid à un corps chaud, on peut en apprendre davantage sur la possibilité de créer un « moteur éternel d’un type différent ». En fait, un véritable moteur thermique extrait beaucoup de chaleur du chauffage. Q 1 et donne un peu de chaleur au réfrigérateur Q 2. Quand tu trouves un emploi UN = Q 1 – |Q 2 |. Chaleur de Yakbi kіlkіst | Q 2| on passe rapidement du réfrigérateur au chauffage, alors le résultat final du fonctionnement d'un véritable moteur thermique et de la « machine frigorifique idéale » serait le transfert de chaleur vers le robot Q 1 – |Q 2|, retiré du chauffage sans aucune modification au réfrigérateur. Ainsi, la combinaison d’un moteur thermique réel et d’une « machine frigorifique idéale » équivaut à un « moteur perpétuel d’un autre genre ». On peut ainsi démontrer que la combinaison d'une « vraie machine frigorifique » et d'un « moteur éternel d'un autre genre » a autant de valeur qu'une « machine frigorifique idéale ».

Une autre loi de la thermodynamique est directement liée à l'irrévocabilité des processus thermiques réels. L'énergie du mouvement thermique des molécules diffère clairement de tous les autres types d'énergie - mécanique, électrique, chimique, etc. Le reste peut être essayé de transformer en n’importe quel autre type d’énergie. en privé. Par conséquent, tout processus physique dans lequel il y a une transformation de tout type d’énergie en énergie du flux thermique de molécules est un processus irréversible, il ne peut donc y avoir de changement dans la direction opposée.

La puissance sous-jacente de tous les processus irréversibles réside dans ceux qui se produisent dans un système sans importance thermodynamique et dans les successeurs de ces processus. le système fermé se rapproche de l'état d'équilibre thermodynamique.

Viznachennya 1

La première loi de la thermodynamique est la loi de conservation des processus thermiques, qui établit un lien entre la quantité de chaleur Q et la variation ∆ U de l'énergie interne et du travail A, en profondeur sur les corps externes :

Selon la loi, l'énergie ne peut être créée ou réduite : le processus de transmission d'un système à un autre, prenant une forme différente, est vibratoire. Les processus qui violeraient la première loi de la thermodynamique n’ont pas encore été éliminés. Maliounok 3. 12 . La figure 1 montre les dispositifs conformes à la première loi.

Maliounok 3. 12 . 1 . Des moteurs thermiques à fonctionnement cyclique qui sont régis par la première loi de la thermodynamique : 1 - un moteur perpétuel de 1ère espèce, qui fonctionne sans générer d'énergie supplémentaire ; 2 – moteur thermique avec facteur de coco > 1.

Processus Zvorotny et non-zvorotny

Vicennie 2

La première loi de la thermodynamique n’établit pas directement les processus thermiques. Il sera démontré que la plupart des processus thermiques se produisent directement. Ils les appellent irrévocable.

Fesses 1

Puisqu’il y a un contact thermique entre deux corps ayant des températures différentes, le flux de chaleur est direct du chaud vers le froid. Le transfert rapide de chaleur du corps d’une température basse vers un corps à température élevée n’est pas empêché. Il est clair que l’échange thermique dû à la différence finale de température est considéré comme irréversible.

Vicenzennya 3

Le processus inverse est la transition du système d'un niveau égal à un autre, qui peut être effectué lors du retournement dans la même séquence de niveaux intermédiaires. En même temps, ils se retournent avec leurs corps disparus jusqu'à leur départ.

Si le système reste constant pendant le processus, on l'appelle quasi-statique.

Si le corps de travail d'un moteur thermique est en contact avec un réservoir de chaleur, la température est constante tout au long du processus, mais le processus isotherme quasi-statique est inversé, car il se déroule avec une différence de température infiniment petite dans le réservoir de travail. Puisqu'il y a deux réservoirs et en raison de températures différentes, le processus peut être réalisé dans deux parcelles isothermes.

Puisque le processus adiabatique s'effectue dans les deux sens (constriction et expansion), la présence d'un processus circulaire avec deux isothermes et deux adiabatiques (cycle de Carnot) est un seul processus circulaire réversible, où le corps de travail est en contact avec deux réservoirs thermiques. . D'autres, évidemment, 2 réservoirs thermiques sont considérés comme irrévocables.

La transformation du travail mécanique en énergie interne est considérée comme irrévocable en raison de la présence d'une force de frottement, de la diffusion dans les gaz et les liquides et du processus de mélange à travers la différence des vices du cobalt, etc. Tous les processus réels sont considérés comme irrévocables, puisque leur signification sera aussi proche que possible de celle des loups-garous. Les loups-garous sont considérés comme un exemple de processus réels.

La première loi de la thermodynamique ne les sépare pas. La règle repose sur les processus thermodynamiques et le bilan énergétique, sans parler de ceux qui en sont capables. La mise en place du passage direct du procédé est déterminée par une autre loi de la thermodynamique. Cette formulation peut ressembler à une barrière aux processus thermodynamiques simples.

Une autre loi a été interprétée par W. Kelvin en 1851.

Vicechennya 4

Un moteur thermique fonctionnant de manière cyclique est soumis à un processus intraitable dont le seul résultat serait le transfert vers le fonctionnement mécanique de toute la chaleur captée d'un seul moteur thermique. réservoir de chaleur.

Apparemment, une machine dotée de tels processus pourrait mériter le titre de moteur perpétuel d’un autre type.

Fesses 2

Pour les esprits terrestres, l’énergie de l’Océan de Lumière pourrait être détruite et complètement transformée en leur travail. Le poids de l’eau Light Ocean est de 10 à 21 kg. Pour refroidir de 1 degré, vous aurez besoin d'une grande quantité d'énergie ≈ 10 24 D, qui pourra être utilisée pour brûler 10 17 kg de vugille. L'énergie vibrobluvana de la Terre s'étend 10 à 4 fois moins. Cela est dû au fait que le moteur éternel de l'autre espèce est peu polyvalent, comme le moteur du premier, puisque les insultes sont inacceptables, selon la première loi de la thermodynamique.

La formulation de la 2ème loi de la thermodynamique a été donnée par le physicien R. Clausius.

Viznachennya 5

Le processus était impossible, mais le seul résultat était le transfert d’énergie par échange de chaleur supplémentaire d’un corps à basse température vers un corps à température plus élevée.

Maliounok 3. 12 . 2 explique les procédés interdits par une autre loi, mais autorisés conformément à la première. Ils correspondent à l'interprétation d'une autre loi de la thermodynamique.

Maliounok 3. 12 . 2. Les processus qui contredisent la première loi de la thermodynamique sont protégés par une autre loi : 1 – un moteur éternel d'un type différent ; 2 – transition instantanée de la chaleur d’un corps froid à un corps chaud (machine frigorifique idéale).

La formulation des deux lois est considérée comme équivalente.

Fesses 3

Si le corps, sans l'aide de forces extérieures, passe du froid au chaud lors de l'échange thermique, on pense à la possibilité de créer un moteur éternel d'un type différent. Puisqu'une telle machine prélève une quantité de chaleur Q 1 du chauffage et la restitue au réfrigérateur Q 2, alors l'opération A = Q 1 - Q 2 est calculée. Si Q 2 passait rapidement au chauffage, alors le résultat final d'un moteur thermique et d'une machine frigorifique idéale ressemblerait à ceci : Q 1 - Q 2. De plus, la transition elle-même s'est déroulée sans changer de réfrigérateur. Les stars sont la combinaison d’un moteur thermique et d’une machine frigorifique idéale, qui équivaut à un autre type de moteur.

Il existe des liens entre une autre loi de la thermodynamique et l’irrévocabilité des processus thermiques réels. L'énergie du mouvement thermique des molécules est divisée en énergie mécanique et électrique. Il est très souvent possible de se transformer en un autre type d’énergie. Par conséquent, en raison de la présence d'énergie dans le mouvement thermique des molécules, tout processus est considéré comme irréversible, c'est pourquoi il n'existe aucun moyen direct de l'inverser.

Le pouvoir est qu'il existe des processus irrévocables, c'est-à-dire ceux qui se déroulent dans un système thermodynamiquement inégal, et le résultat semble être un système fermé, qui se rapproche de l'état d'équilibre thermodynamique.

Є Théorème de Carnot, qui peut être dérivé d'une autre loi de la thermodynamique.

Théorème 1

Le facteur d'efficacité d'un moteur thermique, qui fonctionne à ces valeurs de température de chauffage du réfrigérateur, ne peut être supérieur à la valeur du coefficient d'efficacité de la machine, qui fonctionne en conjonction avec le cycle de Carnot aux mêmes valeurs. de la température de chauffage du réfrigérateur.

Théorème 2

Le CCD du moteur thermique fonctionnant selon le cycle de Carnot ne dépend pas du type de fluide de travail, mais uniquement des températures de chauffage et de réfrigérateur.

Il est clair que le CCD d'une machine à cycle de Carnot est maximisé.

η = 1 - Q 2 Q 1 ≤ η m a x = η Voiture n u = 1 - T 2 T 1 .

C'est un signe de zèle pour ce disque que de parler du retournement du processus. Si la machine suit le cycle Carnot, alors :

Q 2 Q 1 = T 2 T 1 ou Q 2 T 2 = Q 1 T 1 .

Les signes Q1 et Q2 sont toujours divisés indépendamment du cycle direct. Disons ceci :

Q1T1+Q2T2=0.

Maliounok 3. 12 . 3 pour parler de ceux qui sont actuellement aménagés et présentés sous la forme d'une séquence de petits tracés isométriques et adiabatiques.

Maliounok 3. 12 . 3. Un long cycle de renouvellement est une séquence de petites parcelles isothermes et adiabatiques.

Un contournement complet du cycle de recirculation fermé ressemble à ceci :

∑ ∆ Q i T i = 0 (cycle révolutionnaire).

Étoiles ∆ Q i = ∆ Q 1 i + ∆ Q 2 i – la quantité de chaleur captée par le fluide de travail dans deux sections isothermes à la température T i . Pour réaliser ce cycle de la même manière, le corps de travail doit être en contact avec un grand nombre de réservoirs thermiques T i .

Viznachennya 6

La relation Q i T j'ai emporté le nom chaleur induite. La formule montre que la chaleur induite de l’extérieur sur tout cycle tournant est égale à zéro. Zavdyaki obtiendra une compréhension supplémentaire - entropie, qui est désigné S. Fondée par R. Clausius, né en 1865.

Lorsqu’on passe d’un état tout aussi important à un autre, la même entropie change. La différence d'entropie des deux étages est égale à la chaleur induite évacuée par le système au moment du tournant de l'étage.

∆ S = S 2 - S 1 = ∑ (1) (2) ∆ Q i à propos de r T .

Cela ressemble à un processus adiabatique ∆ Q i = 0 et l'entropie S ne change pas.

Le changement d'entropie ∆ S lors du passage à un autre sera fixé sous forme de formule :

∆ S = ∫ (1) (2) d Q o b r T .

La valeur de l'entropie n'est pas précise. La différence entre ∆ S des deux étages du système dépend de l'emplacement physique. Puisqu'il s'agit d'une transition irréversible et qu'il est nécessaire de connaître l'entropie, il est alors nécessaire de deviner le processus de rotation qui relie l'épi et les fraises en bout. Rendez-vous ensuite à l'endroit de la chaleur évacuée par le système.

Maliounok 3 . 12 . 4 Modèle d'entropie et de transitions de phase.

Maliounok 3. 12 . La figure 5 montre le processus irréversible d'expansion du cycle dû à l'échange thermique quotidien. Tout aussi importantes sont les valeurs d'épi et de fin, qui sont affichées sur les diagrammes p, V. Les points a et b indiquent les étapes et grandissent sur la même isotherme. Pour connaître ∆ S, regardez la transition isotherme inverse de a à b. Au cours de l'isoprocessus, le gaz élimine une quantité importante de chaleur des corps qui s'échappent Q > 0, puis avec une augmentation irréversible de l'entropie jusqu'à ∆ S > 0.

Maliounok 3 . 12 . 5 . Développez le gaz "vide". Changement d'entropie ∆ S = Q T = A T > 0 de A = Q – fonctionnement du gaz avec expansion isotherme en circulation.

Fesses 4

Une autre application du processus irréversible est l’échange thermique à la fin de la différence de température. Maliounok 3. 12 . La figure 6 montre deux corps placés dans une coque adiabatique, où les températures centrales sont désignées par T1 et T2.< T 1 . Течение процесса теплообмена способствует выравниванию температур. Очевидно, что теплое тело отдает, а холодное принимает. Холодное тело превосходит по модулю приведенное тепло, отдаваемое горячим. Отсюда вывод – изменение энтропии в замкнутой системе необратимого процесса ∆ S > 0 .

Maliounok 3 . 12 . 6 . Échange thermique à la différence de température finale : a – broyeur en torchis ; b – fraise en bout du système. Changement d'entropie S > 0.

Tous les processus qui se déroulent de manière éphémère se produisent dans des processus thermodynamiques isolés caractérisés par une augmentation de l'entropie.

Viznachennya 7

Les processus de rotation ont une entropie constante ∆ S ≥ 0. Ils appellent ça une relation loi de la croissance de l'entropie.

Au cours de tout processus, comme dans les systèmes thermodynamiques isolés, l'entropie change ou augmente.

Viznachennya 8

La manifestation de l'entropie parle d'un processus éphémère, et sa croissance signifie l'approche de l'ensemble du système vers l'équilibre thermodynamique, où S prend sa valeur maximale. La croissance de l'entropie peut être interprétée comme une formule une autre loi de la thermodynamique.

En 1878, L. Boltzmann a donné un concept d'entropie d'une importance unique, ce qui a conduit à la considérer comme le monde du chaos statistique d'un système thermodynamique fermé. Tout ce qui circule de manière éphémère dans de tels systèmes les rapproche d'un état tout aussi important, qui s'accompagne d'une augmentation de l'entropie et oriente une augmentation de l'homogénéité de l'état.

Si un système macroscopique contient un grand nombre de particules, sa mise en œuvre peut être réalisée de plusieurs manières.

Viznachennya 9

Stabilité thermodynamique du système W- Il existe plusieurs manières de mettre en œuvre ce système macroscopique, des systèmes macroscopiques qui agissent sur lui.

La valeur peut être telle que W ≫ 1.

Viznachennya 10

Évidemment, 1 mole de gaz dans un conteneur est basée sur le nombre N de façons de placer une molécule derrière deux moitiés de la capacité : N = 2 N A, où N A est le nombre d’Avogadro. Leur peau est microstan.

L’une suggère un problème avec les molécules collectées dans moins de la moitié du récipient. La fiabilité de telles idées est presque nulle. Grande quantité La formation indique que les molécules sont réparties uniformément sur toute la surface.

Alors la chose la plus importante sera la plus importante.

Viznachennya 11

Rivnovajny Stan est considéré comme le plus grand désordre dans un système thermodynamique avec une entropie maximale.

D'après l'interprétation de Boltzmann, l'entropie S et l'équilibre thermodynamique W sont liés :

S = k · ln W, où k = 1. 38 · 10 - 23 D w / K є Constante de Boltzmann. Le résultat montre que la valeur de l'entropie est déterminée par le logarithme des microstans. La puanteur même sent la mise en œuvre de ce macrostan. Ainsi, l’entropie peut être considérée comme une mesure de la stabilité d’un système thermodynamique.

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Une interprétation plus moderne d’une autre loi de la thermodynamique permet un ajustement plus rapide du système à l’équilibre thermodynamique. Ils les appellent fluctuations.

Dans les systèmes comportant un grand nombre de particules, le niveau d’hydratation peut atteindre un faible niveau d’hydratation.

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